Kvarkki

kvarkki  ( q )
Protoni kahden u-kvarkin ja yhden d-kvarkin rakenteena
Yhdiste	perushiukkanen
Perhe	fermion
Sukupolvi	on kaikkien kolmen sukupolven kvarkkeja
Osallistuu vuorovaikutukseen	gravitaatio [1] , heikko , vahva , sähkömagneettinen
Antihiukkanen	antikvarkki ( q )
Tyyppien lukumäärä	6 [2] ( alempi , ylempi , outo , lumoutunut , suloinen , totta )
Teoreettisesti perusteltu	M. Gell-Mann ja itsenäisesti J. Zweig vuonna 1964 [3]
Löytyi	SLAC (~1968)
kvanttiluvut
Sähkövaraus	Useita e /3
värimaksu	r, g, b
baryonin numero	1/3 [4]
Pyöritä	½ [5] ħ
Mediatiedostot Wikimedia Commonsissa

Kvarkki  on alkuainehiukkanen ja aineen perusainesosa . Kvarkit yhdistyvät komposiittihiukkasiksi , joita kutsutaan hadroneiksi , joista stabiileimpia ovat protonit ja neutronit , atomiytimien komponentit [6] . Kaikki yleisesti havaittu aine koostuu yläkvarkeista, alaskvarkeista ja elektroneista . Värirajoituksena tunnetusta ilmiöstä johtuen kvarkit eivät koskaan esiinny erillään; niitä löytyy vain hadroneista, joihin kuuluu baryoneja (kuten protoneja ja neutroneja) ja mesoneja , tai kvarkkigluoniplasmoista [7] [8] [nb 1] . Tästä syystä hadroneista on saatu paljon tietoa kvarkeista.

Kvarkeilla on useita luontaisia ominaisuuksia , mukaan lukien sähkövaraus , massa , värivaraus ja spin . Nämä ovat ainoita hiukkasfysiikan vakiomallin alkuainehiukkasia, jotka osallistuvat kaikkiin neljään perusvuorovaikutukseen ( sähkömagneettinen , gravitaatio , vahva ja heikko ), sekä ainoat tunnetut hiukkaset, joiden sähkövaraukset ovat ei kokonaislukukerrannaiset perusvaraus . _

On olemassa kuutta tyyppiä kvarkeja, jotka tunnetaan makuina : ylös, alas , viehätys , outo , todellinen ja kaunis [4] [9] . Ylös- ja alas-kvarkeilla on alhaisimmat massat kaikista kvarkeista. Raskaammat kvarkit muuttuvat nopeasti ylös ja alas kvarkeiksi hiukkasten hajoamisen aikana : siirtyminen tilasta, jossa on suurempi massa, tilaan, jossa on pienempi massa. Tämän vuoksi ylös ja alas kvarkit ovat yleensä vakaita ja runsaimmat universumissa , kun taas outoja, viehättäviä, aitoja ja kauniita kvarkkeja voidaan tuottaa vain korkeaenergisissa hiukkasten törmäyksissä (kuten sellaisissa, joissa on mukana kosmisia säteitä ja kiihdyttimiä ). . hiukkaset ). Kullekin kvarkin maulle on olemassa vastaava antihiukkastyyppi , joka tunnetaan nimellä antikvarkki , joka eroaa kvarkista vain siinä, että joillakin sen ominaisuuksilla (kuten sähkövarauksella) on sama suuruus, mutta päinvastainen merkki .

Kvarkkimallin ehdottivat itsenäisesti fyysikot Murray Gell-Mann ja George Zweig vuonna 1964 [10] [3] , jotka esittelivät heidät fysiikkaan osana hadronien ominaisuuksien järjestysjärjestelmää, vaikka tuolloin todisteita oli vähän. fyysisestä olemassaolostaan ​​ennen syvän joustamattoman sironnan kokeita Stanford Linac Centerissä vuonna 1968 [11] [12] . Kokeet kiihdytinohjelmalla antoivat todisteita kaikkien kuuden kvarkkilajikkeen olemassaolosta. Todellinen kvarkki, joka löydettiin ensimmäisen kerran Fermin laboratoriosta vuonna 1995, oli viimeinen, joka löydettiin [10] .

Luokitus

Standardimalli on teoreettinen perusta, joka kuvaa kaikki tunnetut alkuainehiukkaset . Tämä malli sisältää kuusi erilaista tai makua kvarkkeja [13] ( q ): ylös ( u ), alas ( d ), outoa ( s ), hurmaavaa ( c ), ihanaa ( b ) [14] ja totta ( t ) [9 ] [15] . Kvarkkien antihiukkasia kutsutaan antikvarkeiksi ja ne on merkitty pylväällä vastaavan kvarkin symbolin yläpuolella, kuten u on huippuantikvarkki. Kuten antiaineella yleensä, antikvarkeilla on sama massa, keskimääräinen elinikä ja spin kuin vastaavilla kvarkeilla, mutta sähkövarauksella ja muilla varauksilla on päinvastaiset merkit [16] .

Kvarkit ovat hiukkasia, joissa on spinyksi2 , elifermionitmukaisestispinin yhteydestä tilastoihin. He noudattavatPaulin poissulkemisperiaatetta, jonka mukaan kaksi identtistä fermionia ei voi olla samassakvanttitilassa. Toisin kuinbosonit(hiukkaset, joilla on kokonaisluku spin), joita mikä tahansa määrä voi olla samassa tilassa[17]. Toisin kuinleptoneillakvarkeilla onvärivarausjoka saa nevuorovaikuttamaan voimakkaasti. Eri kvarkkien välisen vetovoiman seurauksena muodostuu yhdistehiukkasia, joita kutsutaanhadroneiksi[18]. Toisistaan ​​riippumatta hypoteesin, että jokaisella kvarkilla on kolme erilaista väritilaa, esittivät vuonna 1965 neuvostofyysikotN. N. Bogolyubov,B. V. Struminsky,A. N. Tavkhelidzeja amerikkalainenM. Khan ja japanilainenI. Nambu.. Vuonna 1964 amerikkalainen fyysikko O. Grinberg esitti samanlaisen hypoteesineri muodossa[19].

Kvarkeja, jotka määrittävät hadronien kvanttimäärät, kutsutaan valenssikvarkeiksi [20] ; lisäksi mikä tahansa hadron voi sisältää rajattoman määrän virtuaalisia kvarkki- ja antikvarkkipareja, jotka voivat syntyä lyhyen aikaa epävarmuusperiaatteen mukaisesti ja muodostaa kvarkkiparien meren, joka ei vaikuta sen kvanttilukuihin [20] [21] . Hadroneja on kaksi perhettä: baryonit , joissa on kolme valenssikvarkkia, ja mesonit , joissa on valenssikvarkki ja antikvarkki [22] . Yleisimmät baryonit ovat protoni ja neutroni, atomiytimen rakennuspalikoita [23] . Hadroneja tunnetaan suuri määrä ( baryoniluettelo ja mesoniluettelo ), joista useimmat eroavat kvarkkikoostumuksesta ja ominaisuuksista riippuen kvarkeistaan. Eksoottisten hadronien , joissa on suuri määrä valenssikvarkkeja, kuten tetrakvarkeja ( q q q q ) ja pentakvarkeja ( q q q q q ), olemassaolo oletettiin kvarkkimallin alusta lähtien [24] , mutta sitä ei löydetty. 2000-luvun alkuun asti [25] [26] [27] [28] .

Alkeisfermionit on ryhmitelty kolmeen sukupolveen , joista jokainen koostuu kahdesta leptonista ja kahdesta kvarkista. Ensimmäinen sukupolvi sisältää ylös ja alas kvarkit, toinen, outo ja hurmaava kvarkit ja kolmas, viehätys ja todelliset kvarkit. Kaikki neljännen sukupolven kvarkeja ja muita alkeisfermioneja koskevat etsinnät ovat epäonnistuneet [29] [30] , ja on vahvaa seikkaa koskevaa näyttöä siitä, että sukupolvea ei ole enempää kuin kolme [nb 2] [31] [32] [33] . Korkeamman sukupolven hiukkasilla on yleensä enemmän massaa ja vähemmän stabiilisuutta, mikä saa ne hajoamaan alemman sukupolven hiukkasiksi heikon vuorovaikutuksen kautta . Luonnossa tavataan yleensä vain ensimmäisen sukupolven (ylös ja alas) kvarkeja. Raskaampia kvarkkeja voi muodostua vain suurienergisissa törmäyksissä (esimerkiksi törmäyksissä kosmisten säteiden kanssa ) ja ne hajoavat nopeasti; Niiden uskotaan kuitenkin olleen läsnä alkuräjähdyksen jälkeisten sekunnin ensimmäisten murto-osien aikana , jolloin maailmankaikkeus oli erittäin kuumassa ja tiheässä vaiheessa ( kvarkkien aikakausi ). Raskaampien kvarkkien tutkimuksia tehdään keinotekoisesti luoduissa olosuhteissa, esimerkiksi hiukkaskiihdyttimissä [34] .

Kvarkit, joilla on sähkövaraus, massa, värivaraus ja maku, ovat ainoat tunnetut alkuainehiukkaset, jotka osallistuvat kaikkiin neljään modernin fysiikan perusvuorovaikutukseen : sähkömagnetismiin, painovoimaan, vahvaan vuorovaikutukseen ja heikkoon vuorovaikutukseen [23] . Painovoima on liian heikko ollakseen merkityksellinen yksittäisten hiukkasten vuorovaikutuksille, paitsi energian ( Planck-energia ) ja etäisyysasteikon ( Planckin pituus ) äärimmäisissä olosuhteissa. Koska ei kuitenkaan ole olemassa onnistunutta painovoiman kvanttiteoriaa , painovoimaa ei kuvata standardimallilla [13] [35] .

Täydellisempi katsaus kuuden rahkamaun ominaisuuksiin on esitetty taulukossa .

Historia

Kvarkkimallia ehdottivat itsenäisesti fyysikot Murray Gell-Man [36] ja George Zweig [37] [38] vuonna 1964 [10] . Ehdotus tuli pian sen jälkeen, kun Gell-Mann muotoili hiukkasten luokittelujärjestelmän, joka tunnetaan nimellä Eightfold Way vuonna 1961 , tai teknisemmällä termillä SU(3) aromaattinen symmetria optimoiden sen rakenteen [39] . Samana vuonna fyysikko Yuval Ne'eman kehitti itsenäisesti kahdeksanosaisen polun kaltaisen järjestelmän [40] [41] . Ennen kvarkkimallia oli muitakin hadronimalleja. Esimerkiksi Sakatan malli , jonka pohja koostuu sekä p:stä, n:stä, Λ:stä ja niiden antihiukkasista, kuvasi kaikki julkaisuhetkellä tunnetut mesonit ja baryonit [42] [43] . Goldhaber-mallissa käytettiin p, n ja Κ − [44] . Myöhemmin perusta laajennettiin neljään hiukkaseen (ja neljään antihiukkaseen) [45] .

Kvarkkiteorian alkaessa " hiukkasten eläintarha " sisälsi monia muiden hiukkasten joukossa. Gell-Mann ja Zweig väittivät, että ne eivät ole alkuainehiukkasia, vaan koostuvat kvarkkien ja antikvarkkien yhdistelmistä. Heidän mallinsa sisälsi kolme erilaista kvarkkia: ylös , alas ja outo , joille he pitivät ominaisuuksia, kuten spin ja sähkövaraus [36] [37] [38] . Fysiikkayhteisön ensimmäinen reaktio tähän ehdotukseen oli ristiriitainen. Erityistä kiistaa oli siitä, oliko kvarkki fyysinen kokonaisuus vai pelkkä abstraktio, jota käytettiin selittämään käsitteitä, joita ei tuolloin täysin ymmärretty [46] [47] .

Alle vuotta myöhemmin Gell-Mann-Zweig-mallin laajennuksia ehdotettiin. Sheldon Glashow ja James Bjorken ennustivat neljännen kvarkkimaun olemassaolon, jota he kutsuivat hurmaavaksi . Kvarkkien lukumäärän lisääminen mahdollisti heikon voiman (mekanismin, joka sallii kvarkkien hajoamisen) kuvaamisen, tasoitti tunnettujen kvarkkien lukumäärän tunnettujen leptonien lukumäärällä ja merkitsi massakaavaa, joka toisti oikein tunnettujen mesonien massat [48] ​​.

Vuonna 1968 kokeet korkean energian elektronien syvästä joustamattomasta sironnasta protoneilla Stanford Linear Accelerator Centerissä (SLAC) osoittivat, että protoni sisältää paljon pienempiä pistemäisiä esineitä , eikä se siksi ole alkuainehiukkanen [49] [11] [12] [50 ] ] . Tuolloin fyysikot olivat haluttomia tunnistamaan näitä esineitä tiukasti kvarkeilla, vaan kutsuivat niitä " partoneiksi ", jonka keksi Richard Feynman [20] [51] [52] [53] . SLAC:ssa havaitut esineet tunnistetaan myöhemmin ylös ja alas kvarkeiksi, kun muita makuja löydetään [54] .

Oudon kvarkin olemassaolo vahvistettiin epäsuorasti SLAC-sirontakokeilla: se ei vain ollut välttämätön osa Gell-Mannin ja Zweigin kolmikvarkkimallissa, vaan se tarjosi myös selityksen kaonille ( K ) ja pionille ( π ) — vuonna 1947 kosmisista säteistä löydetyt hadronit [55] .

Vuoden 1970 artikkelissa Glashow, Ioannis Iliopoulos ja Luciano Maiani esittelivät GIM -mekanismin (nimetty heidän nimikirjaimiensa mukaan) selittääkseen makua muuttavien neutraalien virtojen kokeellisen havainnoinnin puutteen . Tämä teoreettinen malli vaati vielä löytämättömän hurmatun kvarkin [56] [57] olemassaolon . Kvarkkien oletettujen makujen määrä nousi nykyiseen kuuteen vuonna 1973, kun Makoto Kobayashi ja Toshihide Maskawa huomasivat, että kokeellinen havainto CP-rikkomuksesta voitaisiin selittää, jos kvarkkeja olisi toinen pari [nb 3] [58] .

Charm kvarkeja tuotti lähes samanaikaisesti kaksi tiimiä marraskuussa 1974 (katso marraskuun vallankumous ), toinen Burton Richterin johtamassa SLAC:ssa ja toinen Samuel Tingin johtamassa Brookhaven National Laboratoryssa . Hurmattujen kvarkkien on havaittu liittyvän hurmattuihin antikvarkeihin mesoneissa. Molemmat osapuolet osoittivat löydetylle mesonille kaksi erilaista symbolia, J ja ψ ; siksi se tunnettiin virallisesti J/ψ mesonina . Tämä löytö vakuutti lopulta fyysisen yhteisön kvarkkimallin oikeellisuudesta [53] .

Seuraavina vuosina ilmestyi useita ehdotuksia kvarkkimallin laajentamiseksi kuuteen kvarkkiin. Näistä ylimääräisiä kvarkeja koskevat termit " tosi " ja " kauniit " esiteltiin ensimmäisen kerran Haim Hararin artikkelissa 1975 [59] [60] .

Vuonna 1977 Leon Ledermanin johtama Fermilabin tiedemiesryhmä havaitsi kauneuskvarkkia [61] [62] . Tämä oli vahva osoitus todellisen kvarkin olemassaolosta, koska kauneuskvarkilla ei silloin olisi kumppania. Todellinen kvarkki löydettiin lopulta vasta vuonna 1995, myös CDF [63] ja DØ [64] ryhmät Fermilabissa [10] . Sen massa osoittautui paljon odotettua suuremmiksi [65] , melkein samaksi kuin kultaatomilla [66] .

Todisteita kvarkkien olemassaolosta

Vahvan voiman  , rajoittuneisuuden , vastakohtaisen ominaisuuden vuoksi  kvarkkien olemassaolo ei useinkaan ole triviaalia ei-asiantuntijalle: koska niitä ei voida nähdä vapaassa muodossaan, on kyseenalaista, ovatko ne vain matemaattista abstraktiota [47] [ 67] .

Syitä, miksi kvarkeja pidetään todellisina esineinä:

• 1960-luvulla kävi selväksi, että kaikki lukuisat hadronit noudattavat enemmän tai vähemmän yksinkertaista luokittelua: ne yhdistävät itsensä multipleteiksi ja supermultipleteiksi . Toisin sanoen kaikkien näiden multiplettien kuvaus vaatii hyvin pienen määrän vapaita parametreja. Toisin sanoen kaikilla hadroneilla on pieni määrä vapausasteita : kaikilla baryoneilla , joilla on sama spin , on kolme vapausastetta ja kaikilla mesoneilla on  kaksi [68] [69] .
• Edelleen, kun spin otetaan huomioon, kävi ilmi, että jokaiselle sellaiselle vapausasteelle voidaan antaa spin ½ ja lisäksi jokaiselle kvarkkiparille voidaan määrittää orbitaalimomentti  - ikään kuin ne olisivat hiukkasia, jotka voivat pyöriä kunkin suhteen. muu. Tästä oletuksesta syntyi johdonmukainen selitys kaikille hadronikierroksille sekä niiden magneettimomenteille [67] .
• Lisäksi uusien hiukkasten löytämisen myötä kävi ilmi, että teoriaan ei tarvinnut tehdä muutoksia: jokainen uusi hadroni sopi onnistuneesti kvarkkirakenteeseen ilman mitään uudelleenjärjestelyjä (lukuun ottamatta uusien kvarkkien lisäämistä) [67] [70] .
• Kuinka tarkistaa, että kvarkkivaraus on todella murto-osa? Kvarkkimalli ennusti, että korkean energian elektronin ja positroni tuhoutuessa ei syntyisi itse hadroneja, vaan ensin kvarkki-antikvarkki-pareja, jotka sitten muuttuvat hadroneiksi. Tällaisen prosessin kulun laskemisen tulos riippui suoraan tuotettujen kvarkkien varauksesta. Koe vahvisti nämä ennusteet täysin [71] .
• Korkeaenergisten kiihdytinten aikakauden tullessa mahdolliseksi tutkia liikemäärän jakautumista esimerkiksi protonin sisällä. Kävi ilmi, että liikemäärä protonissa ei ole jakautunut tasaisesti, vaan se on keskittynyt osiin erillisissä vapausasteissa. Näitä vapausasteita kutsuttiin partoneiksi ( englannin kielestä  osa  - osa). Lisäksi kävi ilmi, että partoneilla on ensimmäisessä approksimaatiossa spin ½ ja samat varaukset kuin kvarkeilla. Energian kasvaessa kävi ilmi, että partonien määrä kasvaa, mutta tällaista tulosta odotettiin kvarkkimallissa superkorkeilla energioilla [72] [73] .
• Kiihdyttimien energian lisääntyessä tuli myös mahdolliseksi yrittää tyrmätä yksittäinen kvarkki hadronista korkeaenergisessa törmäyksessä. Kvarkkiteoria antoi selkeät ennusteet siitä, miltä tällaisten törmäysten tulosten pitäisi näyttää - suihkujen muodossa . Tällaisia ​​suihkuja on todellakin havaittu kokeellisesti [67] .
• Korkeaenergisissa hadronin törmäyksissä todennäköisyys, että hadronit hajoavat jonkin kulman läpi ilman tuhoa, pienenee kulman kasvaessa. Kokeet ovat vahvistaneet, että esimerkiksi protonin nopeus on täsmälleen sama kuin kolmesta kvarkista koostuvan esineen odotetaan [74] .
• Korkeaenergisten protonien törmäyksissä havaitaan kokeellisesti yhden protonin kvarkin tuhoutuminen toisen protonin antikvarkin kanssa, jolloin muodostuu muoni-antimuoni-pari ( Drell-Yan-prosessi ) [75] .
• Kvarkkimalli kvarkkien keskinäisen vuorovaikutuksen näkökulmasta gluonien avulla selittää hyvin massojen jakautumisen dekupletin jäsenten välillä  —  —  — [76] .
• Kvarkkimalli selittää hyvin massojen jakautumisen [77] .
• Kvarkkimalli ennustaa protonin ja neutronin magneettisten momenttien suhteelle arvon , joka on hyvin sopusoinnussa kokeellisen arvon −1,47 kanssa. Kvarkkiteoria ennustaa hyperonin ja protonin magneettimomenttien suhteelle arvon , joka on myös hyvin sopusoinnussa kokeellisen arvon −0,29 ± 0,05 kanssa [78] .
• Hadronin rakenteen kvarkkimallille on myös monia muita kokeellisia vahvistuksia [79] .

Yleisesti ottaen voidaan sanoa, että kvarkkihypoteesi ja kaikki siitä seuraava (erityisesti QCD ) on hadronien rakenteen suhteen konservatiivisin hypoteesi , joka pystyy selittämään saatavilla olevan kokeellisen tiedon. Yritykset tehdä ilman kvarkeja joutuvat vaikeuksiin kuvattaessa kaikkia niitä lukuisia kokeita, jotka kvarkkimallissa kuvattiin hyvin luonnollisesti. Fysiikkayhteisö tunnusti kvarkkimallin vuonna 1976 [80] .

Etymologia

Jonkin aikaa Gell-Mann ei kyennyt päättämään ottavan termin todellista kirjoitusasua, kunnes hän löysi sanan kvarkki James Joycen vuoden 1939 kirjasta Finnegans Wake rivillä "Three quarks for Mr. Mark" [81] [ 82] :

– Kolme kvarkkia Muster Markille!
Varmasti hänellä ei ole paljoa haukkua
Ja varmasti kaikki, mitä hänellä on, se on aivan merkin vieressä.

On olemassa versio, jonka mukaan sana kvarkki  on vanhentunut englanninkielinen sana, joka tarkoittaa kurjuntaa [83] , ja yllä lainatut rivit lintukuorosta pilkkaavat Cornwallin kuningasta Markkia legendassa Tristan ja Iseult [84] . Kuitenkin on laajalti spekuloitu, varsinkin saksankielisissä osissa maailmaa, että Joyce otti sanan Quarkista [85] , slaavilaista alkuperää olevasta saksankielisestä sanasta, joka tarkoittaa maitotuotetta [86] , mutta on myös puhekieli sanalle " triviaalia hölynpölyä" [87] . Legenda kertoo, että hän kuuli sen matkustaessaan Saksaan Freiburgin talonpoikaistorilla [88] [89] . Jotkut kirjoittajat kuitenkin puolustavat Joycen sanan " kvarkki " mahdollista saksalaista alkuperää [90] . Gell-Man käsitteli kvarkin nimeä vuoden 1994 kirjassaan The Quark and the Jaguar [91 ] . Zweig piti parempana teoretisoimansa partikkelin nimeä ässä [ 92] , mutta Gell-Mannin terminologia tuli tunnetuksi sen jälkeen, kun kvarkkimalli tuli yleisesti hyväksytyksi [93] .  

Quark-maut saivat nimensä useista syistä. Ylös- ja alas-kvarkit on nimetty isospinin ylös- ja alas-komponenttien mukaan [94] . Oudot kvarkit saavat nimensä, koska ne löydettiin kosmisista säteistä löydettyjen hiukkasten komponentteina monta vuotta ennen kvarkkimallin ehdottamista; näitä hiukkasia pidettiin "outoina", koska niillä oli epätavallisen pitkä käyttöikä [95] . Glashow, joka ehdotti charmia kvarkkia Bjorkenin kanssa, sanoi: "Kutsuimme suunnitteluamme 'charm quarkiksi', koska olimme kiehtovia ja tyytyväisiä sen symmetriaan, jonka se toi subydinmaailmaan" [96] . Hararin keksimät nimet "bottom" ja "top" [97] valittiin, koska ne ovat "loogisia kumppaneita ylös ja alas kvarkeille" [59] [60] [95] . Vaihtoehtoiset nimet pohja- ja yläkvarkeille ovat "charm" ja "true" vastaavasti [101] , mutta nämä nimet ovat jokseenkin pois käytöstä [102] . Vaikka "totuus" (todelliselle kvarkille) ei koskaan saanut kiinni, alempien kvarkkien massatuotantoon suunniteltuja kiihdytinlaitteita kutsutaan joskus " kauniiksi tehtaiksi " [103] .

Ominaisuudet

Sähkövaraus

Kvarkeilla on sähkövarauksen murto -arvot - joko -yksi3tai +23 alkuainevaraus (e) mausta riippuen. Up, charm ja todelliset kvarkit (kutsutaan yhteisesti ylös kvarkeiksi ) sisältävät +23 e; alas, outoilla ja viehättävillä kvarkeilla ( alaskvarkeilla ) on varaus −yksi3 e. Antikvarkeilla on päinvastainen varaus kuin vastaavia kvarkeja; ylemmillä antikvarkeilla on latauksia −23 e, ja alemmilla antikvarkeilla on lataukset +yksi3 e. Koska hadronin sähkövaraus on sen muodostavien kvarkkien varausten summa, kaikilla hadroneilla on kokonaislukuvarauksia: kolmen kvarkin (baryonin), kolmen antikvarkin (antibaryonin) tai kvarkin ja antikvarkin (mesonien) yhdistelmä. tuloksena on aina kokonaislukuvaraus [104] . Esimerkiksi atomiytimien hadronisten aineosien, neutronien ja protonien, varaukset ovat vastaavasti 0 e ja +1 e; neutroni koostuu kahdesta alas-kvarkista ja yhdestä ylös-kvarkista, kun taas protoni koostuu kahdesta ylös-kvarkista ja yhdestä alas-kvarkista [23] .

Pyöritä

Spin on alkuainehiukkasten luontainen ominaisuus, ja sen suunta on tärkeä vapausaste . Joskus se visualisoidaan esineen kiertymisenä oman akselinsa ympäri (tämä nimi " spin " englanninkielisestä  spinistä ), vaikka tämä käsite on jossain määrin virheellinen subatomisissa mittakaavassa, koska uskotaan, että alkuainehiukkasilla on pistemuoto [105 ] .

Spiniä edustaa vektori, jonka pituus mitataan pelkistetyn Planck-vakion ħ yksiköissä . Kvarkeille spinvektorin -komponentin mittaaminen mitä tahansa akselia pitkin voi antaa vain arvot +ħ2tai −ħ2; tästä syystä kvarkit luokitellaan partikkeleiksi, joilla on spinyksi2[106] . Spinin komponentti tiettyä akselia pitkin - perinteisesti z -akseli  - on usein merkitty ylänuolella ↑ arvolle +yksi2ja alanuoli ↓ arvolle −yksi2, sijoitettu tuoksusymbolin jälkeen. Esimerkiksi ylös-kvarkki, jossa spin +yksi2 z merkitään u↑ [107] .

Heikko vuorovaikutus

Yhden makuinen kvarkki voi muuttua eri makuiseksi kvarkiksi vain heikon voiman kautta, joka on yksi hiukkasfysiikan neljästä perusvoimasta . Absorboimalla tai emittoimalla W-bosonin mikä tahansa up-kvarkki (ylös-, charmi- ja t-kvarkki) voi muuttua alas-kvarkeiksi (down-, kummallinen ja b-kvarkki) ja päinvastoin. Tämä maunmuutosmekanismi aiheuttaa radioaktiivisen beetahajoamisprosessin , jossa neutroni ( n ) "halkeaa" protoniksi ( p ), elektroniksi ( e−
) ja elektroniantineutrino ( ν
e) (katso kuva). Tämä tapahtuu, kun yksi neutronin alas-kvarkeista ( u d ) hajoaa ylös-kvarkiksi ja lähettää virtuaalisen W :n−
bosoni, joka muuttaa neutronin protoniksi ( u d ). W−
bosoni hajoaa sitten elektroniksi ja elektroniksi antineutriinoksi [108] .

n	→	s	+	e−	+	v e	(Beta-hajoaminen hadronisessa merkinnässä)
u d d	→	u u d	+	e−	+	v e	(Beta-hajoaminen kvarkkimuodossa)

Sekä beetahajoamista että käänteisen beeta-hajoamisen käänteistä prosessia käytetään yleisesti lääketieteellisissä sovelluksissa, kuten positroniemissiotomografiassa (PET) [109] ja neutriinojen havaitsemiskokeissa [110] .

Vaikka makumuunnosprosessi on sama kaikille kvarkeille, jokainen kvarkki muuttuu mieluummin oman sukupolvensa kvarkiksi. Kaikkien makumuutosten suhteelliset trendit kuvataan matemaattisella taulukolla nimeltä Cabibbo-Kobayashi-Maskawa-matriisi (SKM-matriisi). Uniteetin ehdolla CKM-matriisin [111] elementtien likimääräiset arvot ovat:

jossa V ij edustaa makukvarkin i taipumusta muuttua makukvarkiksi j (tai päinvastoin) [nb 4] .

Leptoneille on olemassa vastaava heikko vuorovaikutusmatriisi (W-bosonin oikea puoli yllä olevassa beeta-hajoamiskaaviossa), nimeltään Pontecorvo-Maki-Nakagawa-Sakata-matriisi (PMNS-matriisi) [112] . Yhdessä CKM- ja PMNS-matriisit kuvaavat kaikkia makumuunnoksia, mutta niiden väliset suhteet eivät ole vielä selviä [113] .

Vahva vuorovaikutus ja värilataus

Kvanttikromodynamiikan (QCD) mukaan kvarkeilla on ominaisuus nimeltä värivaraus . Värivarauksia on kolmenlaisia, perinteisesti merkitty sinisellä , vihreällä ja punaisella [nb 5] . Jokaista niistä täydentää anti-väri-anti- sininen , anti- vihreä ja anti- punainen . Jokaisessa kvarkissa on väri, ja jokaisessa antikvarkissa on antiväri [114] .

Kolmen värin eri yhdistelmillä varattujen kvarkkien välistä vetovoima- ja hylkimisjärjestelmää kutsutaan vahvaksi voimaksi , jota välittävät epäsuorasti gluoneina tunnetut hiukkaset ; tätä käsitellään yksityiskohtaisesti alla. Vahvoja vuorovaikutuksia kuvaavaa teoriaa kutsutaan kvanttikromodynamiikaksi (QCD). Kvarkki, jolla on yksi väriarvo, voi muodostaa sidotun järjestelmän antikvarkin kanssa, joka kantaa vastaavan antivärin. Kahden kvarkin vetovoiman tulos on värineutraalius: kvarkki, jonka värivaraus on ξ plus antikvarkki, jolla on värivaraus − ξ , saa aikaan värivarauksen 0 (tai "valkoisen" värin) ja mesonin muodostumisen . Tämä on analoginen perusoptiikan lisävärimallin kanssa . Vastaavasti kolmen kvarkin, joilla kullakin on eri värivaraukset, tai kolmen antikvarkin yhdistelmä, joilla kullakin on antivärivarauksia, johtaa samaan "valkoiseen" värivaraukseen ja baryonin tai antibaryonin muodostumiseen [115] .

Nykyaikaisessa hiukkasfysiikassa mittasymmetriat  , eräänlainen symmetriaryhmä  , liittyvät hiukkasten välisiin vuorovaikutuksiin (katso Mittariteoriat ). Väri SU(3) (yleensä lyhennettynä SU(3) c ) on mittasymmetria, joka suhteuttaa kvarkkien värivarauksen ja on kvanttikromodynamiikan määräävä symmetria [116] . Aivan kuten fysiikan lait eivät riipu siitä, mitkä avaruuden suunnat merkitään x :llä , y :llä ja z :llä , ja pysyvät muuttumattomina, jos koordinaattiakselit käännetään uuteen orientaatioon, kvanttikromodynamiikan fysiikka ei riipu suunnasta kolmessa. -ulotteinen väriavaruus, joka määritellään sinisen, punaisen ja vihreän perusteella. SU(3) c -värimuunnokset vastaavat "kiertoja" väriavaruudessa (joka on monimutkainen avaruus ). Jokainen kvarkkimaku f , joista jokaisella on alatyypit f B , f G , f R , jotka vastaavat kvarkkien värejä [117] , muodostaa tripletin: kolmikomponenttisen kvanttikentän , joka muuntuu SU(n) perusesityksen mukaan 3) ryhmä c [118] . Vaatimus, että SU(3) c on paikallinen, eli että sen muunnokset voivat vaihdella avaruudessa ja ajassa, määrittelee vahvan vuorovaikutuksen ominaisuudet. Erityisesti tämä viittaa kahdeksan tyyppisen gluonien olemassaoloon, jotka toimivat vuorovaikutuksen kantajina [116] [119] .

Mass

Kvarkin massasta käytetään kahta termiä: nykyisen kvarkin massa viittaa itse kvarkin massaan ja ainesosan kvarkin massa viittaa nykyisen kvarkin massaan plus massa sitä ympäröivästä gluonhiukkaskentästä [ 120 ] . Näillä massoilla on yleensä hyvin erilaisia ​​merkityksiä. Suurin osa hadronin massasta tulee gluoneista, jotka sitovat sen muodostavat kvarkit yhteen, ei itse kvarkeista. Vaikka gluonit ovat luonnostaan ​​massattomia, niillä on energia - kvanttikromodynamiikan sitoutumisenergia , joka vaikuttaa suuresti hadronin kokonaismassaan (katso massa erityisessä suhteellisuusteoriassa ). Esimerkiksi protonin massa on noin 938  MeV/c 2 , josta sen kolmen valenssikvarkin lepomassa on vain noin 9 MeV/c 2 ; suurin osa loppuosasta johtuu gluonikentän energiasta [121] [122] (katso kiraalisen symmetrian rikkoutuminen ). Standardimallin mukaan alkuainehiukkasten massa määräytyy Higgsin mekanismin avulla , joka liittyy Higgsin bosoniin . On toivoa, että lisätutkimukset syistä t-kvarkin suureen massaan ~173 GeV/c 2 , joka on lähes yhtä suuri kuin kultaatomin massa [121] [123] , voivat antaa lisää tietoa alkuperästä. kvarkkien ja muiden alkuainehiukkasten massasta [124] .

Koko

QCD:ssä kvarkeja pidetään nollakokoisina pisteobjekteina. Vuodesta 2014 lähtien kokeelliset tiedot osoittavat, että ne ovat enintään 10 -4 protonin kokoisia, eli alle 10 -19 metriä [125] .

Kiinteistötaulukko

Seuraavassa taulukossa on yhteenveto kuuden kvarkin tärkeimmistä ominaisuuksista. Makukvanttiluvut ( isospin ( I 3 ), viehätys ( C ), outous ( S , ei pidä sekoittaa spiniin), totuus ( T ) ja viehätys tai kauneus (B')) on määritetty tietyille kvarkkimauksille ja osoittavat ominaisuuksia kvarkkijärjestelmistä ja hadroneista. Baryoniluku ( B ) on +yksi3kvarkit, koska baryonit koostuvat kolmesta kvarkista. Antikvarkeilla sähkövarauksella ( Q ) ja kaikilla aromaattisilla kvanttiluvuilla ( B , I 3 , C , S , T ja B ′ ) on päinvastainen etumerkki. Massa ja kokonaiskulmamomentti ( J yhtä suuri kuin spin pistehiukkasille) eivät muuta etumerkkiä antikvarkeilla [4] .

kvarkkien maut [121] [4]

Hiukkanen		Massa ( MeV / s 2 ) *	J	B	K ( e )	minä 3	C	S	T	B′	Antihiukkanen
Nimi	Symboli										Nimi	Symboli
Ensimmäinen sukupolvi
ylempi [126] ( englanti  ylös )	u	2,3 ± 0,7  ± 0,5	yksi2	+yksi3	+23	+yksi2	0	0	0	0	anti-ylempi	u
alempi [126] ( englanniksi  alas )	d	4,8 ± 0,5  ± 0,3	yksi2	+yksi3	−yksi3	−yksi2	0	0	0	0	pohjan vastainen	d
Toinen sukupolvi
ihastunut [ 127 ] _ _	c	1275±25	yksi2	+yksi3	+23	0	+1	0	0	0	lumoamaton	c
outo [126] ( englanti  kummallinen )	s	95±5	yksi2	+yksi3	−yksi3	0	0	−1	0	0	antiouto	s
kolmas sukupolvi
tosi [128] ( englanninkielinen  top, totuus )	t	173 210 ± 510 ± 710 *	yksi2	+yksi3	+23	0	0	0	+1	0	totuuden vastaista	t
ihastuttava [127] ( englantilainen  pohja, kauneus )	b	4180±30	yksi2	+yksi3	−yksi3	0	0	0	0	−1	viehätysvoiman vastainen	b

J  - kokonaiskulmaliikemäärä , B  - baryoniluku , Q  - sähkövaraus ,
I 3  - isospin , C  - viehätys , S  - outous , T  - totuus , B ′ = viehätys, kauneus.
* Nimitykset, kuten 173 210 ± 510  ± 710, t-kvarkin tapauksessa tarkoittavat kahta mittausepävarmuutta : ensimmäinen epävarmuus on luonteeltaan tilastollinen ja toinen on systemaattinen .

Vuorovaikutteiset kvarkit

Kuten kvanttikromodynamiikassa kuvataan, vahvan voiman kantajia ovat gluonit, massattomat vektorimittarin bosonit . Jokaisessa gluonissa on yksi värivaraus ja yksi antivärivaraus. Normaalissa hiukkasten vuorovaikutuskehyksessä (osa yleisempää formulaatiota, joka tunnetaan nimellä häiriöteoria ) gluoneja vaihdetaan jatkuvasti kvarkkien välillä virtuaalisen emissio- ja absorptioprosessin kautta. Kun gluoni siirtyy kvarkkien välillä, molemmat käyvät läpi värinmuutoksen; esimerkiksi jos punainen kvarkki emittoi punaista anti-vihreää gluonia, se muuttuu vihreäksi, ja jos vihreä kvarkki absorboi punaista anti-vihreää gluonia, se muuttuu punaiseksi. Siksi jokaisen kvarkin värin jatkuvalla muutoksella niiden vahva vuorovaikutus säilyy [129] [130] [131] .

Koska gluoneissa on värivaraus, ne itse pystyvät emittoimaan ja absorboimaan muita gluoneja. Tämä aiheuttaa asymptoottista vapautta : kun kvarkit lähestyvät toisiaan, niiden välinen kromodynaaminen voima heikkenee [132] . Päinvastoin, kun kvarkkien välinen etäisyys kasvaa, sidoksen vahvuus kasvaa. Värikenttä jännittyy venytettynä kuminauhan kaltaiseksi, ja vastaavan värisiä gluoneja syntyy spontaanisti lisää vahvistamaan kenttää. Kun tietty energiakynnys ylittyy , syntyy kvarkki- ja antikvarkkipareja . Nämä parit sitoutuvat erottaviin kvarkkeihin aiheuttaen uusien hadronien muodostumisen. Tätä ilmiötä kutsutaan värin rajoittamiseksi : kvarkit eivät koskaan esiinny eristyksissä [133] [134] . Tämä hadronisaatioprosessi tapahtuu ennen kuin korkeaenergiset törmäyskvarkit voivat olla vuorovaikutuksessa millään muulla tavalla. Ainoa poikkeus on t-kvarkki, joka voi hajota ennen kuin se hadronisoituu .

Kvarkkimeri

Hadronit sisältävät valenssikvarkeja ( q
v) jotka vaikuttavat kvanttilukuihin , virtuaaliset kvarkki-antikvarkki ( q q ) -parit tunnetaan merikvarkeina ( q
s), jotka ovat olemassa melko pitkään hiukkasissa, jotka liikkuvat lähellä valonnopeutta [136] . Merikvarkit muodostuvat, kun hadronin värikenttägluoni halkeaa; tämä prosessi toimii myös päinvastoin, koska kahden merikvarkin tuhoutuminen tuottaa gluonin. Tuloksena on jatkuva halkeamisen ja gluonien muodostumisen virta, joka tunnetaan puhekielenä "merenä" [137] . Merikvarkit ovat paljon vähemmän vakaita kuin valenssivastineet, ja niillä on tapana tuhota toisensa hadronin sisällä. Tästä huolimatta merikvarkit voivat tietyissä olosuhteissa hadronisoitua baryoni- tai mesonihiukkasiksi [138] .

Kvarkkiaineen muut faasit

Riittävän äärimmäisissä olosuhteissa kvarkit voivat murtautua sidotuista tiloista ja levitä termistettyinä "vapaina" viritysnä suuremmassa väliaineessa. Asymptoottisen vapauden aikana voimakas voima heikkenee lämpötilan noustessa. Lopulta värirajoitus todellakin murtuu äärimmäisen kuumassa plasmassa , jossa on vapaasti liikkuvia kvarkkeja ja gluoneja. Tätä aineen teoreettista vaihetta kutsutaan kvarkkigluoniplasmaksi [141] .

Tämän tilan esiintymiseen tarvittavat tarkat olosuhteet ovat tuntemattomia, ja niitä on spekuloitu ja kokeiltu paljon. Arvioiden mukaan vaadittu lämpötila on (1,90 ± 0,02)⋅10 12 K [142] . Vaikka täysin vapaiden kvarkkien ja gluonien tilaa ei koskaan saavutettu (huolimatta lukuisista yrityksistä CERNissä 1980- ja 1990-luvuilla) [143] , viimeaikaiset kokeet Relativistisella raskaan ionitörmäyttimellä ovat osoittaneet, että nestemäinen kvarkkiaine on "melkein täydellinen" hydrodynamiikka [144] .

Kvarkkigluoniplasmalle on tunnusomaista raskaampien kvarkkien lukumäärän suuri lisääntyminen suhteessa ylös- ja alaspäin olevien kvarkkien parien lukumäärään. Uskotaan, että 10–6 sekuntia alkuräjähdyksen jälkeen ( kvarkkiaikakausi ) universumi täyttyi kvarkkigluoniplasmalla, koska lämpötila oli liian korkea hadronien stabiiliudelle [145] .

Ottaen huomioon riittävän korkeat baryonitiheydet ja suhteellisen alhaiset lämpötilat - ehkä verrattavissa neutronitähtien lämpötiloihin -  kvarkkiaineen odotetaan rappeutuvan heikosti vuorovaikutuksessa olevien kvarkkien Fermi-nesteeksi . Tälle nesteelle on tunnusomaista värikvarkkien Cooper-parien kondensoituminen , mikä rikkoo paikallisen SU(3) c -symmetrian . Koska kvarkki Cooper-pareissa on värivaraus, tällainen kvarkkiaineen vaihe on värisuprajohtava [ ; eli värivaraus voi kulkea sen läpi ilman vastusta [146] .

Avoimet kysymykset

Kvarkkien osalta kysymykset jäävät vastaamatta:

• miksi kuusi kvarkkia [147] ?
• miksi juuri kolme väriä [148] ?
• miksi täsmälleen kolme sukupolvea kvarkkeja [149] [150] [151] [152] ? Tämä kysymys liittyy makupalapeliin , joka on nykyisen vakiomallin kyvyttömyys selittää, miksi mallin hiukkasten vapailla parametreilla on tietyt arvot ja miksi sekoituskulmille on tietyt arvot PMNS : ssä ja CKM- matriisit [153] [154] [155] . 
• Onko sattumaa, että tämä luku on sama kuin avaruuden ulottuvuus maailmassamme [156] ?
• Mistä tällainen kvarkkimassojen leviäminen tulee? [147] [157]
• mistä kvarkit koostuvat [158] ? (katso Preons ) [3]
• miten kvarkit yhdistyvät hadroneiksi [159] ?

Hadronien ja kvarkkien historia sekä kvarkkien ja leptonien välinen symmetria herättävät kuitenkin epäilyn, että kvarkit voivat itse koostua jostain yksinkertaisemmasta. Kvarkkien hypoteettisten aineosien työnimi on preonit . Näiden kokeiden näkökulmasta ei toistaiseksi ole herännyt epäilyksiä kvarkkien ei-pisterakenteesta. Kuitenkin yrityksiä rakentaa tällaisia ​​teorioita tehdään kokeista riippumatta. Tähän suuntaan ei ole vielä saatu vakavia menestyksiä [160] .

Toinen lähestymistapa on rakentaa suuri yhtenäinen teoria . Tällaisen teorian hyöty ei olisi vain vahvojen ja sähköheikkojen vuorovaikutusten yhdistäminen, vaan myös leptonien ja kvarkkien yhtenäinen kuvaus. Aktiivisista ponnisteluista huolimatta tällaista teoriaa ei ole vielä rakennettu [161] .

Muistiinpanot

Kommentit

1. ↑ On olemassa myös teoreettinen mahdollisuus kvarkkiaineen eksoottisempien vaiheiden olemassaoloon.
2. ↑ Tärkeimmät todisteet perustuvat Z 0 bosoniresonanssin leveyteen, joka rajoittaa neljännen sukupolven neutriinojen massan yli ~45 GeV/c 2 , mikä on voimakas vastakohta kolmen muun sukupolven neutriinojen kanssa. joiden massat eivät voi ylittää 2 MeV/c 2 .
3. ↑ CP-rikkomus on ilmiö, joka saa heikot voimat käyttäytymään eri tavalla, kun vasen ja oikea käännetään (P-symmetria) ja hiukkaset korvataan niitä vastaavilla antihiukkasilla (C-symmetria).
4. ↑ Todellinen todennäköisyys kvarkin hajoamisesta toiseksi on monimutkainen funktio (muiden muuttujien ohella) hajoavan kvarkin massasta, hajoamistuotteiden massoista ja vastaavasta CKM-matriisin elementistä. Tämä todennäköisyys on suoraan verrannollinen (mutta ei yhtä suuri) matriisin CKM vastaavan elementin arvon (| V ij  | 2 ) neliöön.
5. ↑ Nimestään huolimatta värivaraus ei liity näkyvän valon värispektriin.

Lähteet

1. ↑ Ihmeellinen maailma atomiytimen sisällä Kysymyksiä luennon jälkeen . Haettu 29. elokuuta 2014. Arkistoitu alkuperäisestä 15. heinäkuuta 2015. (määrätön)
2. ↑ Kvarkit ja kahdeksanosainen polku . Haettu 10. kesäkuuta 2015. Arkistoitu alkuperäisestä 18. joulukuuta 2014. (määrätön)
3. ↑ 1 2 3 QUARKS • Suuri venäläinen tietosanakirja . Haettu 4. kesäkuuta 2016. Arkistoitu alkuperäisestä 23. huhtikuuta 2016. (määrätön)
4. ↑ 1 2 3 4 Strikman, M.; Frankfurt, L. L. Quarks // Physical Encyclopedia  : [5 osassa] / Ch. toim. A. M. Prokhorov . - M . : Soviet Encyclopedia , 1990. - T. 2: Laatutekijä - Magneto-optiikka. - 704 s. - 100 000 kappaletta.  — ISBN 5-85270-061-4 .
5. ↑ KVARKKIT Hadronien kvarkkirakenne . Haettu 30. elokuuta 2016. Arkistoitu alkuperäisestä 8. elokuuta 2014. (määrätön)
6. ↑ Kvarkki (subatomipartikkeli) , Kvarkki (subatomipartikkeli) , < http://www.britannica.com/EBchecked/topic/486323/quark > . Haettu 29. kesäkuuta 2008. . Arkistoitu 7. toukokuuta 2015 Wayback Machinessa 
7. ↑ R. Nave. Kvarkkien sulkeminen . Hyperfysiikka . Georgia State University , fysiikan ja tähtitieteen laitos. Haettu 29. kesäkuuta 2008. Arkistoitu alkuperäisestä 27. huhtikuuta 2020. (määrätön)
8. ↑ R. Nave. Kvarkkisulkemisen laukkumalli . Hyperfysiikka . Georgia State University , fysiikan ja tähtitieteen laitos. Haettu 29. kesäkuuta 2008. Arkistoitu alkuperäisestä 1. toukokuuta 2019. (määrätön)
9. ↑ 1 2 R. Nave. Kvarkit . Hyperfysiikka . Georgia State University , fysiikan ja tähtitieteen laitos. Haettu 29. kesäkuuta 2008. Arkistoitu alkuperäisestä 27. huhtikuuta 2020. (määrätön)
10. ↑ 1 2 3 4 Carithers, B. (1995). "Huippukvarkin löytö" (PDF) . Säteen linja . 25 (3): 4-16. Arkistoitu (PDF) alkuperäisestä 2016-12-03 . Haettu 23.09.2008 . Käytöstä poistettu parametri |deadlink=( ohje )
11. ↑ 12 Bloom , ED (1969). "High-Energy Inelastic e – p Sironta 6° ja 10°". Physical Review Letters . 23 (16): 930-934. Bibcode : 1969PhRvL..23..930B . DOI : 10.1103/PhysRevLett.23.930 .
12. ↑ 1 2 Breidenbach, M. (1969). "Hyvin joustamattoman elektroni-protonisironta havaittu käyttäytyminen" . Physical Review Letters . 23 (16): 935-939. Bibcode : 1969PhRvL..23..935B . DOI : 10.1103/PhysRevLett.23.935 . Arkistoitu alkuperäisestä 2020-02-06 . Haettu 31.5.2022 . Käytöstä poistettu parametri |deadlink=( ohje )
13. ↑ 1 2 Emelyanov, 2007 , s. kahdeksantoista.
14. ↑ Kazakov, Dmitri. UKK: Quarks (25. maaliskuuta 2014). Haettu 30. kesäkuuta 2022. Arkistoitu alkuperäisestä 30. kesäkuuta 2022. (Venäjän kieli)
15. ↑ Kuznetsov, Sergei Ivanovitš. Kvarkit ja charmi . http://ens.tpu.ru/ . Tomskin ammattikorkeakoulu. Haettu 30. kesäkuuta 2022. Arkistoitu alkuperäisestä 30. kesäkuuta 2022. (Venäjän kieli)
16. ↑ Wong, SSM Introductory Nuclear Physics . – 2. - Wiley Interscience , 1998. - s. 30. - ISBN 978-0-471-23973-4 . Arkistoitu 31. toukokuuta 2022 Wayback Machinessa
17. ↑ Peacock, K.A. The Quantum Revolution . - Greenwood Publishing Group , 2008. - S.  125 . — ISBN 978-0-313-33448-1 .
18. ↑ Emelyanov, 2007 , s. 19.
19. ↑ S. S. Gershtein. Mikä on värivaraus tai mitkä voimat sitovat kvarkeja  // Soros Educational Journal . - 2000. - Nro 6 . - S. 78-84 .
20. ↑ 1 2 3 Okun, 1990 , s. 163.
21. ↑ Povh, B. Particles and Nuclei / Povh, B., Scholz, C., Rith, K. ... [ ja muut ] . - Springer , 2008. - S. 98. - ISBN 978-3-540-79367-0 .
22. ↑ Osa 6.1. julkaisussa Davies, PCW The Forces of Nature . - Cambridge University Press , 1979. - ISBN 978-0-521-22523-6 .
23. ↑ 1 2 3 Munowitz, M. Tietäen . - Oxford University Press , 2005. - s  . 35 . — ISBN 978-0-19-516737-5 .
24. ↑ Yao, W.-M. (2006). "Katsaus hiukkasfysiikasta: Pentaquark-päivitys" (PDF) . Journal of Physics G . 33 (1):1-1232. arXiv : astro-ph/0601168 . Bibcode : 2006JPhG...33....1Y . DOI : 10.1088/0954-3899/33/1/001 . Arkistoitu (PDF) alkuperäisestä 21.12.2018 . Haettu 31.5.2022 . Käytöstä poistettu parametri |deadlink=( ohje )
25. ↑ S.-K. Choi (2008). "Resonanssimaisen rakenteen havainnointi π :ssä ±
    Ψ′ Massojen jakautuminen yksinoikeudella B→K π±
    Ψ′ vaimenee”. Physical Review Letters . 100 (14). arXiv : 0708.1790 . Bibcode : 2008PhRvL.100n2001C . DOI : 10.1103/PhysRevLett.100.142001 . PMID  18518023 .
26. ↑ KEK . Belle löytää uudentyyppisen mesonin . Lehdistötiedote . Arkistoitu alkuperäisestä 22. tammikuuta 2009. Haettu 29.06.2022 .
27. ↑ Aaij, R. (2014). "Z(4430 ) -tilan resonoivan luonteen havainnointi ". Physical Review Letters . 112 (22): 222002. arXiv : 1404.1903 . Bibcode : 2014PhRvL.112v2002A . DOI : 10.1103/PhysRevLett.112.222002 . PMID24949760 . _  
28. ↑ Aaij, R. (2015). "J/ψp-resonanssien havainnointi Pentaquark-tilojen kanssa Λ:ssä
    0b _→J/ψK − p vaimenee”. Physical Review Letters . 115 (7): 072001. arXiv : 1507.03414 . Bibcode : 2015PhRvL.115g2001A . DOI : 10.1103/PhysRevLett.115.072001 . PMID26317714  . _
29. ↑ Amsler, C.; et ai. (2008). “Katsaus hiukkasfysiikasta: b′ (4. sukupolvi) kvarkit, etsii” (PDF) . Fysiikka Kirjain B. 667 (1): 1-1340. Bibcode : 2008PhLB..667....1A . DOI : 10.1016/j.physletb.2008.07.018 . Arkistoitu (PDF) alkuperäisestä 21.12.2018 . Haettu 31.5.2022 . Käytöstä poistettu parametri |deadlink=( ohje )
30. ↑ Amsler, C.; et ai. (2008). "Katsaus hiukkasfysiikasta: t′ (4. sukupolvi) kvarkit, etsii" (PDF) . Fysiikka Kirjain B. 667 (1): 1-1340. Bibcode : 2008PhLB..667....1A . DOI : 10.1016/j.physletb.2008.07.018 . Arkistoitu (PDF) alkuperäisestä 21.12.2018 . Haettu 31.5.2022 . Käytöstä poistettu parametri |deadlink=( ohje )
31. ↑ Decamp, D.; et ai. (1989). "Kevyiden neutriinolajien lukumäärän määrittäminen" (PDF) . Fysiikka Kirjain B. 231 (4). Bibcode : 1989PhLB..231..519D . DOI : 10.1016/0370-2693(89)90704-1 . Arkistoitu (PDF) alkuperäisestä 2022-03-01 . Haettu 31.5.2022 . Käytöstä poistettu parametri |deadlink=( ohje )
32. ↑ Fisher, A. (1991). "Etsimme ajan alkua: kosminen yhteys" . Populaari Tiede . 238 (4). Arkistoitu alkuperäisestä 2022-05-30 . Haettu 31.5.2022 . Käytöstä poistettu parametri |deadlink=( ohje )
33. ↑ Barrow, JD Singulariteetti ja muut ongelmat // Universumin alkuperä. - Uusintapainos. - Basic Books , 1997. - ISBN 978-0-465-05314-8 .
34. ↑ Perkins, D.H. Particle Astrophysics . - Oxford University Press , 2003. - S.  4 . - ISBN 978-0-19-850952-3 .
35. ↑ Emelyanov, 2007 , s. kaksikymmentä.
36. ↑ 1 2 Gell-Mann, M. (1964). "Kaavamainen malli baryoneista ja mesoneista". Fysiikan kirjaimet . 8 (3): 214-215. Bibcode : 1964PhL.....8...214G . DOI : 10.1016/S0031-9163(64)92001-3 .
37. ↑ 1 2 Zweig, G. (1964). "SU(3)-malli vahvaan vuorovaikutussymmetriaan ja sen rikkomiseen" (PDF) . Arkistoitu (PDF) alkuperäisestä 2017-07-01 . Haettu 31.5.2022 . Käytöstä poistettu parametri |deadlink=( ohje )
38. ↑ 1 2 Zweig, G. (1964). "SU(3)-malli vahvalle vuorovaikutussymmetrialle ja sen rikkomiselle: II" . Arkistoitu alkuperäisestä 2017-10-03 . Haettu 31.5.2022 . Käytöstä poistettu parametri |deadlink=( ohje )
39. ↑ Gell-Mann, M. Kahdeksanosainen tapa: vahvan vuorovaikutuksen symmetrian teoria // Kahdeksanosainen tapa / Gell-Mann, M.; Ne'eman, Y. - Westview Press , 2000. - P. 11. - ISBN 978-0-7382-0299-0 .
    Alkuperäinen: Gell-Mann, M. (1961). "Kahdeksanosainen tapa: vahvan vuorovaikutuksen symmetrian teoria" . Synchrotron Laboratory Report CTSL-20 . California Institute of Technology . DOI : 10.2172/4008239 .
40. ↑ Ne'eman, Y. Voimakkaiden vuorovaikutusten johtaminen mittarin invarianssista // Kahdeksanosainen tapa / M. Gell-Mann, Y. Ne'eman. - Westview Press , 2000. - ISBN 978-0-7382-0299-0 . Alkuperäinen: Ne'eman, Y. (1961). "Vahvojen vuorovaikutusten johtaminen mittarin invarianssista". Ydinfysiikka . 26 (2): 222. Bibcode : 1961NucPh..26..222N . DOI : 10.1016/0029-5582(61)90134-1 .
    
41. ↑ Olby, RC Companion to the History of Modern Science / Olby, RC, Cantor, GN. - Taylor & Francis , 1996. - s. 673. - ISBN 978-0-415-14578-7 .
42. ↑ Sakata, S. Uusien hiukkasten yhdistelmämallista  // Progr. Theor. Phys.. - 1956. - T. 16 . - S. 686-688 . - doi : 10.1143/PTP.16.686 .
43. ↑ Kokkede, 1971 , s. 7.
44. ↑ Sudershan ja Marshak, 1962 , s. 226.
45. ↑ Katayama, Y.; Matumoto, K.; Tanaka, S.; Yamada, E. Mahdollisia yhtenäisiä malleja alkuainehiukkasista, joissa on kaksi neutriinoa  // Progr. Theor. Phys.. - 1962. - T. 28 . - S. 675-689 . - doi : 10.1143/PTP.28.675 .
46. ↑ Pickering, A. Kvarkkien rakentaminen. - University of Chicago Press , 1984. - P. 114-125. - ISBN 978-0-226-66799-7 .
47. ↑ 1 2 Kokkede, 1971 , s. 29.
48. ↑ Bjorken, BJ (1964). "Alkuainehiukkaset ja SU(4)". Fysiikan kirjaimet . 11 (3): 255-257. Bibcode : 1964PhL....11...255B . DOI : 10.1016/0031-9163(64)90433-0 .
49. ↑ Kokkede, 1971 , s. kaksikymmentä.
50. ↑ Friedman, JI Tie Nobel-palkintoon . Huế yliopisto . Käyttöpäivä: 29. syyskuuta 2008. Arkistoitu alkuperäisestä 25. joulukuuta 2008.  (määrätön)
51. ↑ Feynman, R.P. (1969). "Erittäin voimakkaat hadronien törmäykset" (PDF) . Physical Review Letters . 23 (24): 1415-1417. Bibcode : 1969PhRvL..23.1415F . DOI : 10.1103/PhysRevLett.23.1415 . Arkistoitu (PDF) alkuperäisestä 2021-01-11 . Haettu 31.5.2022 . Käytöstä poistettu parametri |deadlink=( ohje )
52. ↑ Kretzer, S. (2004). "CTEQ6 Parton Distributions with Heavy Quark Mass Effects". Fyysinen arvostelu D. 69 (11). arXiv : hep-ph/0307022 . Bibcode : 2004PhRvD..69k4005K . DOI : 10.1103/PhysRevD.69.114005 .
53. ↑ 1 2 Griffiths, DJ Johdatus alkuaineisiin . - John Wiley & Sons , 1987. - s  . 42 . - ISBN 978-0-471-60386-3 .
54. ↑ Peskin, ME Johdatus kvanttikenttäteoriaan  / Peskin, ME, Schroeder, DV. - Addison-Wesley , 1995. - S.  556 . - ISBN 978-0-201-50397-5 .
55. ↑ Ezhela, VV Hiukkasfysiikka. - Springer , 1996. - S. 2. - ISBN 978-1-56396-642-2 .
56. ↑ Glashow, S. L. (1970). "Heikko vuorovaikutus Lepton-Hadron-symmetrian kanssa". Fyysinen arvostelu D. 2 (7): 1285-1292. Bibcode : 1970PhRvD...2.1285G . DOI : 10.1103/PhysRevD.2.1285 .
57. ↑ Griffiths, DJ Johdatus elementaarisiin hiukkasiin . - 1987. - ISBN 978-0-471-60386-3 .
58. ↑ Kobayashi, M. (1973). "CP-rikkomus heikon vuorovaikutuksen renormalisoitavassa teoriassa". Teoreettisen fysiikan edistyminen . 49 (2): 652-657. Bibcode : 1973PThPh..49..652K . DOI : 10.1143/PTP.49.652 .
59. ↑ 1 2 Harari, H. (1975). "Uusi kvarkkimalli hadroneille". Fysiikka Kirjain B. 57 (3). Bibcode : 1975PhLB...57..265H . DOI : 10.1016/0370-2693(75)90072-6 .
60. ↑ 1 2 Staley, K. W. The Evidence for the Top Quark . - Cambridge University Press , 2004. - S. 31-33. — ISBN 978-0-521-82710-2 . Arkistoitu 31. toukokuuta 2022 Wayback Machinessa
61. ↑ Yrtti, SW; et ai. (1977). "Dimuoniresonanssin havainnointi 9,5 GeV:ssä 400 GeV:n protoni-ydintörmäyksissä." Physical Review Letters . 39 (5). Bib- koodi : 1977PhRvL..39..252H . DOI : 10.1103/PhysRevLett.39.252 .
62. ↑ Bartusiak, M. Positron nimeltä Priscilla . - National Academies Press , 1994. - S.  245 . - ISBN 978-0-309-04893-4 .
63. ↑ Abe, F.; et ai. (1995). "Havainto huippukvarkkituotannosta p p törmäyksissä Fermilabin törmäysilmaisimen kanssa." Physical Review Letters . 74 (14): 2626-2631. arXiv : hep-ex/9503002 . Bibcode : 1995PhRvL..74.2626A . DOI : 10.1103/PhysRevLett.74.2626 . PMID 10057978 .  
64. ↑ Abachi, S.; et ai. (1995). "Huippukvarkin tarkkailu". Physical Review Letters . 74 (14): 2632-2637. arXiv : hep-ex/9503003 . Bibcode : 1995PhRvL..74.2632A . DOI : 10.1103/PhysRevLett.74.2632 . PMID 10057979 .  
65. ↑ Staley, K. W. The Evidence for the Top Quark . - Cambridge University Press , 2004. - S.  144 . — ISBN 978-0-521-82710-2 .
66. ↑ Uusi huippukvarkin massan tarkkuusmittaus . Brookhaven National Laboratory News (2004). Haettu 3. marraskuuta 2013. Arkistoitu alkuperäisestä 5. maaliskuuta 2016. (määrätön)
67. ↑ 1 2 3 4 Sopov .
68. ↑ Sopov, A.V. Hadronien kvarkkimalli . http://nuclphys.sinp.msu.ru/ . Haettu 2. heinäkuuta 2022. Arkistoitu alkuperäisestä 2. helmikuuta 2020. (Venäjän kieli)
69. ↑ Sulje, 1982 , s. neljätoista.
70. ↑ Kazakov, Dmitri. Kvarkit . https://postnauka.ru/ . PostNauka (2013). Haettu 2. heinäkuuta 2022. Arkistoitu alkuperäisestä 22. kesäkuuta 2021. (Venäjän kieli)
71. ↑ Sulje, 1982 , s. 246.
72. ↑ Belitsky, A.V.; Radyushkin, AV Hadronirakenteen purkaminen yleistetyillä parton-jakaumilla  , Phys. Rept. - 2005. - Nro 418 . - s  . 1 -387. - arXiv : hep-ph/0504030 . arXiv : hep-ph/0504030
73. ↑ Nikitin, Rosenthal, 1980 , s. 23.
74. ↑ Elements - Tiedeuutiset: ALICE-tulokset protoni-antiprotoni-epäsymmetriasta tekivät lopun pitkään jatkuneelle kiistalle Arkistoitu 3. helmikuuta 2012 Wayback Machinessa
75. ↑ Sulje, 1982 , s. 306.
76. ↑ Sulje, 1982 , s. 369.
77. ↑ Sulje, 1982 , s. 379.
78. ↑ Kokkede, 1971 , s. 116.
79. ↑ Akhiezer A.I. , Rekalo M.P. Kvarkkimalli ja hadronin vuorovaikutusprosessit // Teoreettisen fysiikan ongelmat. Nikolai Nikolajevitš Bogolyuboville hänen 60-vuotissyntymäpäivänsä yhteydessä omistettu kokoelma. - M., Nauka , 1969. - Levikki 4000 kappaletta. - c. 197-216
80. ↑ Kvarkit - puoli vuosisataa Aleksey Levin "Trinity option" nro 11 (155), 3.6.2014 Epäluottamuksesta hyväksymiseen . Haettu 15. heinäkuuta 2017. Arkistoitu alkuperäisestä 30. marraskuuta 2018. (määrätön)
81. ↑ Gerstein, S. S. Mikä on värivaraus tai mitkä voimat sitovat kvarkeja . Soros Educational Journal (2000). Haettu 2. heinäkuuta 2022. Arkistoitu alkuperäisestä 14. tammikuuta 2017. (Venäjän kieli)
82. ↑ Joyce, J. Finnegans Wake . - Penguin Books , 1982. - s  . 383 . — ISBN 978-0-14-006286-1 .
83. ↑ American Heritage Dictionary of the Englanti . Arkistoitu alkuperäisestä 2021-01-26 . Haettu 2020-10-02 . Käytöstä poistettu parametri |deadlink=( ohje )
84. ↑ Crispi, L. Kuinka Joyce kirjoitti Finnegans Waken. Lukukohtainen geneettinen opas / Crispi, L., Slote, S.. - University of Wisconsin Press , 2007. - s. 345. - ISBN 978-0-299-21860-7 .
85. ↑ Fritzsch, H. Das absolut Unveränderliche. Die letzten Ratsel der Physik. - Piper Verlag , 2007. - S. 99. - ISBN 978-3-492-24985-0 .
86. ↑ Pronk-Tiethoff, S. Germaaniset lainasanat protoslaaviksi . - Rodopi , 2013. - S. 71. - ISBN 978-9401209847 . Arkistoitu 31. toukokuuta 2022 Wayback Machinessa
87. ↑ "Mitä tekemistä 'Quarilla' on Finnegans Waken kanssa?" . Merriam Webster . Arkistoitu alkuperäisestä 27-06-2018 . Haettu 17.01.2018 . Käytöstä poistettu parametri |deadlink=( ohje )
88. ↑ Quarks sind so real wie der Papst (16.9.2020). Haettu 2. lokakuuta 2020. Arkistoitu alkuperäisestä 3. lokakuuta 2020. (määrätön)
89. ↑ Beck, H. Alles Quark? Die Mythen der Physiker ja James Joyce . Bayernin kirjallisuusportaali (2. helmikuuta 2017). Haettu 2. lokakuuta 2020. Arkistoitu alkuperäisestä 3. maaliskuuta 2021. (määrätön)
90. ↑ Gillespie, GEP Miksi Joyce on ja ei ole vastuussa kvarkista nykyfysiikassa . Paperit Joycesta 16 . Haettu 17. tammikuuta 2018. Arkistoitu alkuperäisestä 17. tammikuuta 2018. (määrätön)
91. ↑ Gell-Mann, M. Quark ja Jaguar: Seikkailuja yksinkertaisessa ja monimutkaisessa. - Henry Holt ja Co , 1995. - s. 180. - ISBN 978-0-8050-7253-2 .
92. ↑ Gerstein, 2000 .
93. ↑ Gleick, J. Genius: Richard Feynman ja moderni fysiikka. - Little Brown and Company , 1992. - s. 390. - ISBN 978-0-316-90316-5 .
94. ↑ Sakurai, JJ Modern Quantum Mechanics . - Addison-Wesley , 1994. - S.  376 . - ISBN 978-0-201-53929-5 .
95. ↑ 12 Perkins, D.H. Johdanto korkean energian fysiikkaan . - Cambridge University Press , 2000. - s  . 8 . — ISBN 978-0-521-62196-0 .
96. ↑ Riordan, M. Kvarkin metsästys: Todellinen tarina nykyfysiikasta . — Simon & Schuster , 1987. — S.  210 . - ISBN 978-0-671-50466-3 .
97. ↑ Zee, 2009 , s. 429.
98. ↑ Rolnick, WB Syksyn jäänteet: Hiukkassalaisuuksien paljastuksia . - World Scientific , 2003. - S.  136 . - "kvarkki lämmittää totuuden kauneutta." — ISBN 978-9812380609 .
99. ↑ Mee, N. Higgs Voima: Kosminen symmetria särkynyt . - Quantum Wave Publishing, 2012. - ISBN 978-0957274617 . Arkistoitu 30. toukokuuta 2022 Wayback Machinessa
100. ↑ Gooden, P. Voimmeko lainata kieltäsi?: Kuinka englanti varastaa sanoja kaikkialta maailmasta . - Zeuksen johtaja, 2016. - ISBN 978-1784977986 . Arkistoitu 30. toukokuuta 2022 Wayback Machinessa
101. ↑ Englanninkieliset "kauneus" ja "totuus" erotetaan Keatsin vuoden 1819 runon " Oodi kreikkalaiselle maljakolle " viimeisillä riveillä, ja ne ovat saattaneet olla nimien alkuperä. [98] [99] [100]
102. ↑ Sulje, F. Uusi kosminen sipuli. - CRC Press , 2006. - S. 133. - ISBN 978-1-58488-798-0 .
103. ↑ Volk, JT Tevatron Beauty Factoryn aiesopimus (1987). Haettu 31. toukokuuta 2022. Arkistoitu alkuperäisestä 11. huhtikuuta 2016. (määrätön)
104. ↑ . Quigg, C. Hiukkaset ja standardimalli // Uusi fysiikka 21. vuosisadalle  / G. Fraser. - Cambridge University Press , 2006. - S.  91 . - ISBN 978-0-521-81600-7 .
105. ↑ Hiukkasfysiikan standardimalli . BBC (2002). Haettu 19. huhtikuuta 2009. Arkistoitu alkuperäisestä 14. helmikuuta 2009. (määrätön)
106. ↑ Sulje, F. Uusi kosminen sipuli. - CRC Press , 2006. - S. 80–90. — ISBN 978-1-58488-798-0 .
107. ↑ Lincoln, D. Universumin ymmärtäminen . - World Scientific , 2004. - ISBN 978-981-238-705-9 .
108. ↑ Heikko vuorovaikutus . Virtuaalinen vierailijakeskus . Stanford Linear Accelerator Center (2008). Käyttöpäivä: 28. syyskuuta 2008. Arkistoitu alkuperäisestä 23. marraskuuta 2011. (määrätön)
109. ↑ Dilworth, JR; Pascu, S.I. (2018). "PET-kuvauksen kemia zirkonium-89:llä". Chemical Societyn arvostelut . 47 (8): 2554-2571. DOI : 10.1039/C7CS00014F . PMID  29557435 .
110. ↑ Arns, Robert G. (2001-09-01). "Neutrinon havaitseminen" . Fysiikka näkökulmasta _ ]. 3 (3): 314-334. Bibcode : 2001PhP.....3...314A . DOI : 10.1007/PL00000535 . ISSN  1422-6944 . S2CID  53488480 .
111. ↑ Nakamura, K.; et ai. (2010). "Katsaus hiukkasfysiikasta: CKM-kvarkkisekoitusmatriisi" (PDF) . Journal of Physics G . 37 (7A). Bibcode : 2010JPhG...37g5021N . DOI : 10.1088/0954-3899/37/7A/075021 . Arkistoitu (PDF) alkuperäisestä 14.07.2018 . Haettu 31.5.2022 . Käytöstä poistettu parametri |deadlink=( ohje )
112. ↑ Maki, Z. (1962). "Huomautuksia alkuainehiukkasten yhtenäisestä mallista". Teoreettisen fysiikan edistyminen . 28 (5). Bibcode : 1962PThPh..28..870M . DOI : 10.1143/PTP.28.870 .
113. ↑ Chauhan, BC (2007). "Quark–Lepton-komplementaarisuus, neutriino ja standardimallin dataennuste θ PMNS
     13= 9++1
     −−2 ° ". European Physical Journal . C50 (3): 573-578. arXiv : hep-ph/0605032 . Bibcode : 2007EPJC...50..573C . DOI : 10.1140/epjc/s10052-007-0212-z .
114. ↑ Nave, R. Värivoima . Hyperfysiikka . Georgia State University , fysiikan ja tähtitieteen laitos. Haettu 26. huhtikuuta 2009. Arkistoitu alkuperäisestä 20. elokuuta 2007. (määrätön)
115. ↑ Schumm, B. A. Deep Down Things . - 2004. - S.  131-132 . - ISBN 978-0-8018-7971-5 .
116. ↑ 1 2 Osa III teoksesta Peskin, Michael E.; Schroeder, Daniel V. Johdatus kvanttikenttäteoriaan . — Addison–Wesley , 1995. — ISBN 978-0-201-50397-5 .
117. ↑ Icke, V. Symmetrian voima . - Cambridge University Press , 1995. - ISBN 978-0-521-45591-6 .
118. ↑ Han, MINUN Valon tarinani . - World Scientific , 2004. - ISBN 978-981-256-034-6 .
119. ↑ Kvanttikromodynamiikka (fysiikka) , kvanttikromodynamiikka (fysiikka) , < http://www.britannica.com/EBchecked/topic/486191/quantum-chromodynamics#ref=ref892183 > . Haettu 12. toukokuuta 2009. . Arkistoitu 9. joulukuuta 2010 Wayback Machinessa 
120. ↑ Watson, A. Kvanttikvarkki . - Cambridge University Press , 2004. - S.  285-286 . - ISBN 978-0-521-82907-6 .
121. ↑ 1 2 3 oliivi, KA; et ai. (2014). "Hiukkasfysiikan katsaus". Kiinalainen fysiikka C. 38 (9): 1-708. Bibcode : 2014ChPhC..38i0001O . DOI : 10.1088/1674-1137/38/9/090001 . PMID 10020536 .  
122. ↑ Weise, W. Quarks and Nuclei / Weise, W., Green, A.M. - World Scientific , 1984. - S. 65-66. - ISBN 978-9971-966-61-4 .
123. ↑ McMahon, D. Kvanttikenttäteoria demystified . — McGraw–Hill , 2008. — s  . 17 . — ISBN 978-0-07-154382-8 .
124. ↑ Roth, SG Precision Electroweak Physics at Elektroni-positron Colliders. - Springer , 2007. - P. VI. - ISBN 978-3-540-35164-1 .
125. ↑ Pienempi kuin pieni: etsimme jotain uutta LHC:n kanssa, kirjoittanut Don Lincoln PBS Nova -blogi 28. lokakuuta 2014 . PBS . Haettu 31. toukokuuta 2022. Arkistoitu alkuperäisestä 14. syyskuuta 2018. (määrätön)
126. ↑ 1 2 3 Davis, 1989 , s. 47.
127. ↑ 1 2 Davis, 1989 , s. 49.
128. ↑ Davis, 1989 , s. viisikymmentä.
129. ↑ Feynman, RP QED: Valon ja aineen outo teoria. – 1. — Princeton University Press , 1985. — s  . 136–137 . - ISBN 978-0-691-08388-9 .
130. ↑ Veltman, M. Faktat ja mysteerit alkuainehiukkasfysiikassa . - World Scientific , 2003. - S.  45-47 . — ISBN 978-981-238-149-1 .
131. ↑ Wilczek, F. Fantastic Realities  / Wilczek, F., Devine, B.. - World Scientific , 2006. - s  . 85 . - ISBN 978-981-256-649-2 .
132. ↑ Wilczek, F. Fantastic Realities / Wilczek, F., Devine, B.. - World Scientific , 2006. - P. 400ff. - ISBN 978-981-256-649-2 .
133. ↑ Veltman, M. Faktat ja mysteerit alkuainehiukkasfysiikassa . - World Scientific , 2003. - S.  295–297 . — ISBN 978-981-238-149-1 .
134. ↑ T. Yulsman. alkuperä. - CRC Press , 2002. - ISBN 978-0-7503-0765-9 .
135. ↑ Ivanov, Igor. 20 vuotta vanha arvoitus protonin antikvarkkirakenteesta on ratkaistu . https://elementy.ru/ (1. maaliskuuta 2021). Haettu: 2.7.2022. (Venäjän kieli)
136. ↑ Steinberger, J. Learning about Particles . - Springer , 2005. - s  . 130 . - ISBN 978-3-540-21329-1 .
137. ↑ Wong, C.-Y. Johdatus korkean energian raskaiden ionien törmäyksiin. - World Scientific , 1994. - S. 149. - ISBN 978-981-02-0263-7 .
138. ↑ Rüester, SB (2005). "Neutraalin kvarkkinatterin vaihekaavio: kvarkkimassojen itsestään johdonmukainen käsittely." Fyysinen arvostelu D. 72 (3). arXiv : hep-ph/0503184 . Bibcode : 2005PhRvD..72c4004R . DOI : 10.1103/PhysRevD.72.034004 .
139. ↑ Alford, M.G. (2008). "Värillinen suprajohtavuus tiheässä kvarkkiaineessa". Modernin fysiikan arvostelut . 80 (4): 1455-1515. arXiv : 0709.4635 . Bibcode : 2008RvMP...80.1455A . DOI : 10.1103/RevModPhys.80.1455 .
140. ↑ Mrowczynski, S. (1998). Quark-Gluon Plasma. Acta Physica Polonica B. 29 (12). arXiv : nucl-th/9905005 . Bibcode : 1998AcPPB..29.3711M .
141. ↑ Fodor, Z. (2004). "QCD:n kriittinen piste äärellisellä T:llä ja μ:llä, hilatulokset fyysisille kvarkkimassoille." Journal of High Energy Physics . 2004 (4). arXiv : hep-lat/0402006 . Bibcode : 2004JHEP...04..050F . DOI : 10.1088/1126-6708/2004/04/050 .
142. ↑ Heinz, U. & Jacob, M. (2000), Evidence for a New State of Matter: An Assessment of Results from the CERN Lead Beam Program, arΧiv : nucl -th/0002042 . 
143. ↑ RHIC Scientists tarjoilee "täydellistä" nestettä . Brookhaven National Laboratory (2005). Haettu 22. toukokuuta 2009. Arkistoitu alkuperäisestä 15. huhtikuuta 2013. (määrätön)
144. ↑ Yulsman, T. Origins: The Quest for Our Cosmic Roots. - CRC Press , 2002. - S. 75. - ISBN 978-0-7503-0765-9 .
145. ↑ Sedrakian, A. Pariliitos fermionisissa järjestelmissä  / Sedrakian, A., Clark, JW. - World Scientific , 2007. - S.  2-3 . — ISBN 978-981-256-907-3 .
146. ↑ 1 2 Weinberg, 2020 , s. 36.
147. ↑ Ginzburg I.F. "Ratkaisemattomat perusfysiikan ongelmat" UFN 179 525-529 (2009) . Haettu 10. maaliskuuta 2011. Arkistoitu alkuperäisestä 12. marraskuuta 2011. (määrätön)
148. ↑ Weinberg, 2020 , s. 56.
149. ↑ Zee, 2009 , s. 427-428.
150. ↑ Emelyanov, 2007 , s. yksitoista.
151. ↑ Daviau, Bertrand, 2015 , s. 99.
152. ↑ Feruglio, Ferruccio (elokuu 2015). Makupalapelin palaset . European Physical Journal C. 75 (8) : 373. arXiv : 1503.04071 . Bibcode : 2015EPJC...75..373F . DOI : 10.1140/epjc/s10052-015-3576-5 . ISSN  1434-6044 . PMC  4538584 . PMID26300692  . _
153. ↑ Babu, K.S.; Mohapatra, R.N. (1999-09-27). "Supersymmetria, paikallinen horisontaalinen yhdistäminen ja ratkaisu makupalapeliin" . Physical Review Letters . 83 (13): 2522-2525. arXiv : hep-ph/9906271 . Bibcode : 1999PhRvL..83.2522B . DOI : 10.1103/PhysRevLett.83.2522 . S2CID  1081641 .
154. ↑ Alonso, Rodrigo; Carmona, Adrian; Dillon, Barry M.; Kamenik, Jernej F.; Camalich, Jorge Martin; Zupan, Jure (16.10.2018). "Kellokoneisto ratkaisu makupalapeliin" . Journal of High Energy Physics ]. 2018 (10): 99. arXiv : 1807.09792 . Bibcode : 2018JHEP...10..099A . DOI : 10.1007/JHEP10(2018)099 . ISSN 1029-8479 . S2CID 119410222 .  
155. ↑ Daviau, Bertrand, 2015 , s. 155.
156. ↑ Blumhofer, A.; Hutter, M. (1997). "Perherakenne parannetun aukkoyhtälön jaksollisista ratkaisuista." Ydinfysiikka . B484 (1): 80-96. Bibcode : 1997NuPhB.484...80B . CiteSeerX  10.1.1.343.783 . DOI : 10.1016/S0550-3213(96)00644-X .
157. ↑ Baez, John C. Avoimia kysymyksiä fysiikasta  //  Usenet Physics FAQ. Kalifornian yliopisto, Riverside: Matematiikan laitos. - 2011 - 7. maaliskuuta. Arkistoitu alkuperäisestä 4. kesäkuuta 2011.
158. ↑ Ivanov, Igor. ALICE - ilmaisin tutkii hadronituotannon hienovaraisia ​​vaikutuksia . Alkuainehiukkasfysiikan monimutkaiset ongelmat (2. elokuuta 2013). Haettu 9. elokuuta 2013. Arkistoitu alkuperäisestä 30. elokuuta 2013. (määrätön)
159. ↑ D'Souza, IA Preonit: Leptonien, kvarkkien ja mittabosonien mallit komposiittiobjekteina / IA D'Souza, CS Kalman. - World Scientific , 1992. - ISBN 978-981-02-1019-9 .
160. ↑ Okun, 1990 , s. 243-255.

Kirjallisuus

Venäjäksi

• Bogolyubov N.N. , Logunov A.A. , Oksak A.I., Todorov I.T. Kvanttikenttäteorian yleiset periaatteet. Moskova : Nauka ,1987 - 616 s.
• Weinberg, S. Vielä tuntematon universumi. Ajatuksia fysiikasta, taiteesta ja tieteen kriisistä / Per. englannista. - M. : Alpina tietokirjallisuus, 2020. - 330 s. - ISBN 978-5-00139-096-1 .
• Glashow, S. Kvarkit, joilla on väriä ja makua  // Phys . - 1976. - T. 119 . - S. 715-734 . - doi : 10.3367/UFNr.0119.197608e.0715 .
• Davis, P. Superpower. Yhtenäisen luonnonteorian etsintä / Per. englannista / toim. ja esipuheen kanssa. E. M. Leykina. - M .: Mir, 1989. - 272 s. — ISBN 5-03-000546-3 .
• Emelyanov, V. M. Vakiomalli ja sen laajennukset. - M .: Fizmatlit, 2007. - 584 s. — ISBN 978-5-9221-0830-0 .
• Zee E. Kvanttikenttäteoria pähkinänkuoressa. - Izhevsk: RHD, 2009. - 632 s. — ISBN 978-5-93972-770-9 .
• Sulje F. Kvarkit ja partonit. Johdatus teoriaan .. - M . : Mir, 1982. - 438 s.
• Kokkede Ya. Kvarkkiteoria . - M .: Mir, 1971. - 341 s.
• Sudershan, E.; Marshak, R. Johdatus alkeishiukkasfysiikkaan. - Ulkomaisen kirjallisuuden kustantamo, 1962. - 236 s.
• Nambu Y. Quarks. — M .: Mir , 1984. — 225 s.
• Nikitin Yu. P., Rozental IL Korkean energian ydinfysiikka. — M .: Atomizdat , 1980. — 232 s.
• Okun, L. B. Leptonit ja kvarkit. - 2. painos - M .: Nauka , 1990. - 346 s. — ISBN 5-02-014027-9 .

Englanniksi

• Ali, A.; Kramer, G. (2011). "JETS ja QCD: Historiallinen katsaus Quark- ja Gluon-suihkukoneiden löytämiseen ja sen vaikutukseen QCD:hen." European Physical Journal H. 36 (2): 245. arXiv : 1012.2288 . Bibcode : 2011EPJH...36..245A . doi : 10.1140/ epjh /e2011-10047-1 . S2CID  54062126 .
• Bowley, R.; Copeland, E. Quarks . Kuusikymmentä symbolia . Brady Haran Nottinghamin yliopistosta. (määrätön)
• Daviau, Claude; Bertrand, Jacques. Kvanttifysiikan standardimalli Clifford Algebrassa. - Singapore: World Scientific, 2015. - 240 s. — ISBN 978-981-4719-86-5 .
• Griffiths, DJ Johdatus alkuaineisiin. – 2. — Wiley–VCH , 2008. — ISBN 978-3-527-40601-2 .
• Hughes, I.S. Elementary Particles . – 2. - Cambridge University Press , 1985. - ISBN 978-0-521-26092-3 .
• Oerter, R. Lähes kaiken teoria: Standardimalli, modernin fysiikan laulamaton voitto . - Pi Press , 2005. - ISBN 978-0-13-236678-6 .
• Pickering, A. Kvarkkien rakentaminen: Hiukkasfysiikan sosiologinen historia. - The University of Chicago Press , 1984. - ISBN 978-0-226-66799-7 .
• Povh, B. Hiukkaset ja ytimet: Johdatus fysikaalisiin käsitteisiin. - Springer-Verlag , 1995. - ISBN 978-0-387-59439-2 .
• Riordan, M. Kvarkin metsästys: Tositarina modernista fysiikasta . - Simon & Schuster , 1987. - ISBN 978-0-671-64884-8 .
• Schumm, BA Deep Down Things: Hiukkasfysiikan henkeäsalpaava kauneus . - Johns Hopkins University Press , 2004. - ISBN 978-0-8018-7971-5 .
• Jean Letessier, Johann Rafelski, T. Ericson, PY Landshoff. Hadronit ja Quark-Gluon Plasma. - Cambridge University Press, 2002. - 415 s. — ISBN 9780511037276 .

Linkit

• Murray Gell-Mannin luento, Nobelin fysiikan palkinto 1969
• Burton Richterin luento, Nobelin fysiikan palkinto 1976
• Samuel Si Tingin luento, 1976 fysiikan Nobel
• Makoto Kobayashin luento, Nobelin fysiikan palkinto 2008
• Toshihide Maskawan luento, Nobelin fysiikan palkinto 2008
• Huippukvarkki ja Higgsin hiukkanen TA Heppenheimer  — Kuvaus CERNin kvarkkiperheiden laskemista koskevasta kokeesta.

• Kokeelliset tiedot kvarkeista Arkistoitu 10. maaliskuuta 2008 Wayback Machinessa Particle Data Groupin verkkosivuilla.

Sanakirjat ja tietosanakirjat	Hienoa norjalaista Iso venäläinen Britannica (verkossa) Treccani
Bibliografisissa luetteloissa BNF : 11941539b GND : 4048005-7 J9U : 987007550891605171 LCCN : sh85109479 , sh85109479 NDL : 01215059 NKC : ph122056

Hiukkaset fysiikassa
perushiukkasia _	Fermions Kvarkit u d s c b t Leptonit e- _ e + μ −  • μ + τ −  • τ + Neutrino ν e  • ν e ν μ  • ν μ ν τ  • ν τ Bosonit Arvioida γ g W ±  •Z 0 Skalaari Higgsin bosoni
Komposiittihiukkaset _	hadronit Baryonit ( hyperonit ) Nukleonit s s n n Δ Λ Σ Ξ Ω Pentakvarkit Mesonit ( Quarkonia ) π η • η′ s ω φ J/ψ ϒ θ K B D T Tetrakvarkit Perus- ja (tai) yhdistehiukkasten yhdisteet Tavallinen Atomiytimet deuteron Triton Helion α atomeja ioneja Kationit Anionit molekyylejä Epätavallinen Hypernukleusfysiikassa : Λ -hyperytimet Hypervety Hypertriton Σ -hyperytimet Eksoottiset atomit : Mesoatomit Muonic Muoninen vety Hadronic pioni Kaonic Antiprotoni Σ -hyperoninen Leptonin atomit positronium Muonium Dimuonium protonium Pioni mesomolekuli Dipositronium
Luettelo hiukkasista Luettelo baryoneista Luettelo mesoneista standardi malli