Huipentuma (tähtitiede)

Kulminaatio (tähtitiede) - tähden keskustan kulkeminen taivaan pituuspiirin läpi sen päivittäisen liikkeen prosessissa. Muuten valaisimen ja taivaallisen meridiaanin päivittäisen yhdensuuntaisuuden leikkauspisteen kulku valaisimen keskipisteen ohi .

Päivän aikana kaikki valot ylittävät taivaan pituuspiirin kahdesti. Valaisimen ylä- ja alahuipentuma on olemassa. Edellyttäen, että valaisimen deklinaation suuruus ei muutu päivän aikana, valaisimen korkeus on suurin ylemmässä kulminaatiossa ja pienin alemmassa kulminaatiossa. Laskeutumattomien valaisimien kohdalla molemmat huipentumat tapahtuvat horisontin yläpuolella . Nousevien ja laskevien valaisimien kohdalla ylempi huipentuma tapahtuu horisontin yläpuolella ja alempi huipentuma horisontin alapuolella. Ei-nousevilla valaisimilla molemmat huipentumat tapahtuvat horisontin alapuolella, eivätkä ne ole havaintojen ulottuvilla [1] .

Seniitin pohjois- ja eteläpuolella on myös ylempi huipentuma . Jos valaisin kulminoituu zeniitin eteläpuolelle, niin sen tähtiellinen atsimuutti on huipentumahetkellä 0° ja jos valaisin kulminoituu zeniitin pohjoispuolelle, niin sen atsimuutti huipentumahetkellä on 180°.

Valaisimen deklinaation ja havaintopaikan leveysasteen tuntemalla voidaan laskea tämän valaisimen zeniittietäisyydet kulminaatioiden hetkillä, ylhäällä: $\delta$ $\varphi$

$z_{\uparrow }=\varphi -\delta$

Pohjalla:

${\displaystyle z_{\downarrow }=(\varphi +\delta )-2\varphi _{eP))$

missä on korotetun navan leveysaste : pohjoisen pallonpuoliskon tarkkailijalle eteläisellä. ${\displaystyle \varphi _{eP))$ $+90^{\circ }$ $-90^{\circ }$

Aivan kuten pohjoista leveyttä ja pohjoista deklinaatiota pidetään positiivisina arvoina ja etelän negatiivisina arvoina, voit antaa merkin zenitaalietäisyydelle. On kätevää käyttää sääntöä: jos tarkkailijan varjo (todellinen tai kuvitteellinen) valaisimesta putoaa pohjoiselle - positiiviselle - puolelle, niin valaisimen zeniittietäisyys on positiivinen, jos etelään, zeniittietäisyys on negatiivinen. Sama sääntö saadaan tarkastelemalla valaisimen tähtitieteellistä atsimuuttia: kulminaatiossa zeniitin eteläpuolella valaisimen tähtitieteellinen atsimuutti on 0° ja ; huipussaan zeniitin pohjoispuolella atsimuutti on 180°, . Algebrallisesti zeniittietäisyyksien etumerkki saadaan laskelmilla, jotka noudattavat leveysasteiden ja deklinaatioiden merkkejä. $\cos(0^{\circ })=+1$ $\cos(180^{\circ })=-1$

Tarkkailemalla mitä tahansa valaisinta ylemmässä ja alemmassa huipentumassa, voidaan määrittää sen deklinaatio sekä havaintopaikan leveysaste:

$\delta =\varphi _{eP}-{\frac {z_{\uparrow }-z_{\downarrow }}{2}}$

$\varphi =\varphi _{eP}+{\frac {z_{\uparrow }+z_{\downarrow }}{2}}$

Tarkkailemalla tähtien ylempiä kulminaatioita zeniitin vastakkaisilla puolilla lähietäisyyksillä, voidaan myös määrittää leveysaste. Tätä varten sinun on tiedettävä molempien tähtien deklinaatiot, mutta tällaisen mittauksen tarkkuus kasvaa merkittävästi. Tämä menetelmä tunnetaan Talcott-menetelmänä . Jos pohjoinen tähti on ylemmässä kulminaatiossa, kaava on seuraavanlainen [2] :

$\varphi ={\frac {(z_{S}-z_{N})+(\delta _{S}+\delta _{N})}{2))$

Jos pohjoinen tähti on alemmassa kulminaatiossa, kaava näyttää tältä:

$\varphi ={\frac {(z_{S}-z_{N})+(180^{\circ }+\delta _{S}-\delta _{N})}{2))$

Indeksit ja osoittavat pohjoisten ja eteläisten tähtien zeniittietäisyyksiä ja deklinaatioita. $N$ $S$

Katso myös

Ajan yhtälö

Muistiinpanot

↑ 10. Valaisimien huipentuma . stu.sernam.ru. Haettu 3. lokakuuta 2016. Arkistoitu alkuperäisestä 11. lokakuuta 2016. (määrätön)
↑ Serapinas B. B. Karttojen geodeettiset perusteet . Moskovan valtionyliopiston maantieteen tiedekunta . Haettu 25. elokuuta 2020. Arkistoitu alkuperäisestä 21. huhtikuuta 2021. (määrätön)

Kirjallisuus

Kononovich E. V., Moroz V. I. - Yleinen tähtitieteen kurssi, "Editorial URSS", 2001 (2. painos 2004)
V. E. Zharov - Pallotähtitiede, "Vek-2", 2006

Linkit

Pallotähtitiede VE Zharov //3.6. Taivaanpallon päivittäinen kierto

Sanakirjat ja tietosanakirjat	Hienoa norjalaista Iso venäläinen

Taivaan mekaniikka

Lait ja tehtävät	Newtonin lait Painovoimalaki Keplerin lait Kaksi kehon ongelmaa Kolme kehon ongelmaa Gravitaatio N-kappaleen ongelma Bertrandin ongelma Keplerin yhtälö
Taivaallinen pallo	Taivaallinen koordinaattijärjestelmä galaktinen vaakasuoraan päiväntasaajan- ekliptiikka Kansainvälinen taivaankoordinaattijärjestelmä Pallomainen koordinaattijärjestelmä maailman akseli Taivaallinen päiväntasaaja oikea ylösnousemus deklinaatio Ekliptinen Päiväntasaus Päivänseisaus perustaso
Rataparametrit _	Kepleriläiset kiertoradan elementit epäkeskisyys puolipääakseli tarkoittaa anomaliaa nouseva solmupituusaste periapsis argumentti Apocenter ja periapsis Ratanopeus Ratasolmu Epoch
Taivaankappaleiden liikkeet	Auringon ja planeettojen liike taivaalla Ephemeris Planeetan kokoonpanot vastakkainasettelua yhdiste kvadratuuri venymä planeettojen paraati Pimennys auringonpimennys kuunpimennys saros Metoninen kierto Pinnoite Ohjaus huipentuma sideerinen ajanjakso synodinen ajanjakso Kiertojakso kiertoradan resonanssi Equinox Prelude Lähentyminen libration Painovoiman laajuus Kozai-efekti Jarkovski-efekti Dzhanibekovin vaikutus

Astrodynamiikka

Avaruuslento	avaruuden nopeus ensimmäinen (ympyrä) toinen (parabolinen) kolmas neljäs Tsiolkovskyn kaava Painovoiman liike Hohmannin lentorata Elementtien oskulointimenetelmä Vuorovesikiihtyvyys Orbitaalin kaltevuuden muutos Planeettojen välinen liikenneverkko Telakointi Lagrangen pisteet Pioneeriefekti
SC kiertoradalla	geostationaarinen kiertorata Heliosentrinen kiertorata geosynkroninen kiertorata geosentrinen kiertorata geosiirtorata Matala maan kiertorata napainen kiertorata Rata "Tundra" Auringon synkroninen kiertorata Rata "Salama" Oskuloiva kiertorata