Plasmoniikka

Kokeneet kirjoittajat eivät ole vielä tarkistaneet sivun nykyistä versiota, ja se voi poiketa merkittävästi 2.5.2021 tarkistetusta versiosta . tarkastukset vaativat 4 muokkausta .

Plasmoniikka tai nanoplasmoniikka [1] viittaa signaalien tuottamiseen, havaitsemiseen ja käsittelyyn optisilla taajuuksilla metalli-dielektrisiä rajapintoja pitkin nanometrialueella. [2] Fotoniikan lisäksi plasmoniikka seuraa optisten laitteiden miniatyrisointitrendiä (katso nanofotoniikka ) ja löytää sovelluksen anturissa, mikroskopiassa, optisessa viestinnässä ja biofotoniikassa . [3]

Periaatteet

Plasmoniikka käyttää yleensä niin kutsuttuja pintaplasmonisia polaritoneja (SPP) [2] , jotka ovat koherentteja elektronisia värähtelyjä, jotka etenevät sähkömagneettisen aallon mukana dielektrisen ja metallin välistä rajapintaa pitkin. SPP:n esiintymisen olosuhteet riippuvat suurelta osin johtavan väliaineen ominaisuuksista. Erityisesti koska metallissa oleva elektronikaasu värähtelee sähkömagneettisen aallon mukana ja liikkuvat elektronit siroavat, plasmonisissa signaaleissa esiintyy ohmisia häviöitä , mikä rajoittaa niiden siirtoetäisyyttä [4] . Tämä ei koske hybridi optoplasmonisia kuituja [5] [6] [7] tai plasmonisia verkkoja, joissa on monistus [8] . SPP:iden lisäksi on olemassa paikallisia pintaplasmonimuotoja, joita tukevat metallinanohiukkaset . Molemmille efekteille on ominaista suuret momentit, jotka mahdollistavat voimakkaan resonanssin kasvun tilojen paikallisessa fotonitiheydessä [9] ja joita voidaan käyttää tehostamaan heikkoja optisia efektejä optoelektronisissa laitteissa.

Motivaatio ja ajankohtaiset asiat

Parhaillaan pyritään integroimaan plasmoniikka joko sähköpiireihin tai analogisiin sähköpiireihin, jotta elektroniikan tiiviys ja fotonisten integroitujen piirien (PIC) tietokapasiteetti voidaan yhdistää . [10] Vaikka sähköpiireissä käytettävien CMOS-solmujen portin leveys pienenee jatkuvasti, tavanomaisten PIC-solmujen kokoa rajoittaa diffraktio , mikä muodostaa esteen niiden integroimiselle edelleen. Periaatteessa plasmoniikka voi voittaa tämän elektronisten ja fotonisten komponenttien välisen kokoeron. Samaan aikaan fotoniikka ja plasmoniikka voivat täydentää toisiaan, koska tietyissä olosuhteissa optiset signaalit voidaan muuntaa SPP:ksi ja päinvastoin.

Yksi suurimmista ongelmista plasmonipiirien toteuttamisessa on pintaplasmonien lyhyt etenemisetäisyys. Tyypillisesti pintaplasmonit kulkevat vain muutaman millimetrin ennen signaalin heikkenemistä. [11] Tämä johtuu suurelta osin ohmisista häviöistä, joiden arvo kasvaa sähkökentän tunkeutuessa metalliin. Tutkijat yrittävät vähentää pintaplasmonien etenemishäviöitä käyttämällä erilaisia ​​materiaaleja, geometrioita, taajuuksia ja vaihtelemalla johtavan väliaineen ominaisuuksia. [12] Uusia lupaavia pienihäviöisiä plasmonisia materiaaleja ovat metallioksidit ja -nitridit [13] sekä grafeeni . [14] Kehityksessä on tärkeää vähentää häviöitä vähentämällä pinnan karheutta.

Toinen este, joka plasmonisten piirien on voitettava, on lämmön muodostuminen plasmonipiirissä, joka voi tai ei ylittää lämmöntuotantoa monimutkaisissa elektronisissa piireissä. [11] Äskettäin on ehdotettu lämmön vähentämistä plasmonisissa verkoissa käyttämällä loukkuun jääneitä optisia pyörteitä, jotka levittävät valoa hiukkasten välisten rakojen läpi vähentäen siten absorptiota ja ohmista kuumennusta. [15] [16] [17] On myös ongelmallista muuttaa piirissä olevan plasmonisen signaalin suuntaa ilman, että sen amplitudi ja etenemistie heikkenee merkittävästi. [10] Yksi lupaavista ratkaisuista plasmonisen signaalin etenemissuunnan muuttamisen ongelmaan on Bragg-peilien käyttö , ei vain suunnan vaihtamiseen, vaan myös signaalin erottimina. [kahdeksantoista]

Edellä mainittujen lisäksi plasmoniikan uudet sovellukset lämpöemission hallintaan [19] ja lämmitetty magneettinen tallennus [20] mahdollistavat ohmisen häviön käytön metalleissa uusien laajennettujen toimintojen aikaansaamiseksi.

Plasmoniaaltoputket

Plasmonisten aaltoputkien suunnittelun optimoinnilla pyritään lisäämään plasmoniketjussa olevien pintaplasmonien rajaamista ja leviämisetäisyyttä. Pintaplasmoniset polaritonit kuvataan kompleksisella aaltovektorilla , jonka komponentit ovat samansuuntaisia ​​ja kohtisuorassa metalli-dielektrisen rajapinnan kanssa. Aaltovektorikomponentin imaginaariosa on kääntäen verrannollinen SPP:n etenemispituuteen ja sen reaaliosa määrää SPP:n retention. [21] Plasmoniaallon dispersio-ominaisuudet riippuvat aaltoputken muodostavien materiaalien permittiivisyydestä. Etenemisreitin pituus ja pintaplasmoni-polaritoni-aallon rajallisuus liittyvät käänteisesti toisiinsa. Siten vahvempi tilarajoitus johtaa yleensä lyhyempiin etenemisreitteihin. Valmistettavan ja käyttökelpoisen pintaplasmonikaavion rakentaminen riippuu suuressa määrin kompromissista leviämisen ja sulkemisen välillä. Siten on välttämätöntä löytää kompromissi moodirajoitusasteen ja plasmonipolaritonien etenemisetäisyyden maksimoimisen välillä. Etsiessään plasmonista järjestelmää, jossa on vahva rajoitus ja riittävä etenemisreitti, on luotu useita erilaisia ​​aaltoputkia. Jotkut yleisimmistä tyypeistä ovat:

SPP:n etenemiseen metalleissa liittyviä häviöhäviöitä voidaan vähentää vahvistamalla tai hybridiverkoilla, joissa on fotonielementtejä, kuten optisia kuituja ja kytketty-onteloaaltoputkia. Tällainen rakenne voisi johtaa hybridiplasmoniseen aaltoputkeen, jolla on aliaallonpituusmuoto, joka on yhtä kymmenesosaa valon diffraktiorajasta , sekä hyväksyttävä etenemisreitti. [30] [31] [32] [33]

Viestintä

Plasmonisen piirin tulo- ja lähtöporttien on vastaanotettava ja lähetettävä vastaavasti optisia signaaleja. Tämä edellyttää optisen signaalin kytkemistä ja irrottamista pintaplasmoniin. [34] Pintaplasmonin dispersiosuhde on paljon pienempi kuin valon dispersiosuhde, mikä tarkoittaa, että kytkeytymistä varten sisääntulokytkimen on vahvistettava liikemäärää tulevasta valosta plasmonissa laukaisuihin pintaplasmoni-polaritoni-aaltoihin. piiri. [10] Tämän vaatimuksen toteutus on olemassa useissa versioissa, mukaan lukien: dielektristen prismien, ritilöiden tai paikallisten sirontaelementtien käyttö metallipinnalla, mikä mahdollistaa tiedonsiirron sovittamalla yhteen tulevan valon pulsseja ja pintaplasmoneja. [35] Kun pintaplasmoni on luotu ja lähetetty määränpäähänsä, se voidaan muuntaa sähköiseksi signaaliksi. Tämä voidaan tehdä metallitasovalodetektorilla tai jakamalla pintaplasmoni vapaasti eteneväksi valoksi, joka voidaan sitten muuntaa sähköiseksi signaaliksi. Vaihtoehtoisesti signaali voidaan kytkeä optiseen kuituun tai aaltoputkeen.

Aktiiviset laitteet

Pintaplasmonien alalla viimeisten 50 vuoden aikana saavutettu edistys on johtanut erityyppisten sekä aktiivisten että passiivisten laitteiden kehittämiseen. Jotkut lupaavimmista aktiivisista laitteista ovat optisia, termooptisia ja sähköoptisia. Täysoptiset laitteet ovat osoittaneet soveltuvuutensa tiedonkäsittelyyn, tiedonvaihtoon ja tietojen tallentamiseen, kun niitä käytetään modulaattorina. Yhdessä kokeessa osoitettiin kahden eri aallonpituuksilla olevan valonsäteen vuorovaikutus niiden muuntuessa yhdessä leviäviksi pintaplasmoneiksi kadmiumselenidin kvanttipisteiden kautta . [36]

Sähköoptiset laitteet yhdistävät sekä optisten että sähköisten laitteiden ominaisuudet modulaattorin muodossa. Erityisesti sähköoptisia modulaattoreita on kehitetty käyttämällä nopeita kytkettyjä resonanssimetallihitiöitä ja nanolankoja, jotka perustuvat pitkän kantaman pintaplasmoneihin (LRSP). [37]

Interferometrisinä SPP-signaalimodulaattoreina suuntakytkimien lisäksi on käytetty lämpöoptisia laitteita, jotka sisältävät dielektristä materiaalia, jonka taitekerroin muuttuu lämpötilan mukaan. On osoitettu, että jotkin termooptiset laitteet voivat käyttää modulaattorina ja suuntakytkimenä LRSP-aaltoputkea, joka on polymeeriin upotettujen kultaliuskojen varrella ja jota kuumennetaan sähköisillä signaaleilla. [38]

Toinen lupaava alue on spaserien käyttö nanomittakaavan litografiassa, koettimessa ja mikroskopiassa.

Passiiviset laitteet

Plasmonisten piirien käytössä olevien aktiivisten komponenttien ohella myös passiiviset piirit voidaan integroida sähköpiireihin, mutta tämä on monimutkainen teknologinen haaste. Monet passiiviset elementit, kuten prismat , linssit ja säteenjakajat, voidaan toteuttaa plasmonisessa järjestelmässä, mutta niiden valmistaminen nanomittakaavassa on osoittautunut vaikeaksi tehtäväksi, ja sillä on ei-toivottuja seurauksia. Merkittäviä erotushäviöitä voi esiintyä, kun käytetään taitekerrointa omaavaa taiteelementtiä. Tiettyjä toimenpiteitä on toteutettu häviöiden minimoimiseksi ja samalla maksimoimalla fotonikomponenttien tiiviys. Yksi tapa ratkaista ongelma perustuu Bragg-heijastimien tai -peilien käyttöön, jotka koostuvat tasosarjasta, ohjaamaan pintaplasmonien säteen. Optimoidut Bragg-heijastimet voivat heijastaa lähes 100 % tulevasta tehosta. [10] Toinen kompaktien fotonisten komponenttien luomiseen käytetty menetelmä perustuu CPP-aaltoputkiin, koska ne ovat osoittaneet voimakasta moodileikkaamista hyväksyttävillä alle 3 dB:n häviöillä sähköpiirien aallonleikkausolosuhteissa. [40] Häviöiden vähentäminen ja passiivisten ja aktiivisten laitteiden kompaktiuden maksimoiminen voivat luoda mahdollisuuksia plasmonisten piirien käyttöön tulevaisuudessa.

Linkit

Katso myös

Muistiinpanot

  1. ↑ Novotny, Lukas; Hecht, Bert. Nanooptiikan  periaatteet . - Cambridge University Press, 2012. - ISBN 9780511794193 .
  2. ↑ 1 2 Maier, SA (2001). "Plasmonics-A Route to Nanoscale optical Devices". edistykselliset materiaalit . 13 (19): 1501-1505. DOI : 10.1002/1521-4095(200110)13:19<1501::AID-ADMA1501>3.0.CO;2-Z . ISSN  0935-9648 .
  3. ↑ Gramotnev, Dmitri K. (2010). Diffraktiorajan ylittävät plasmonit. Luonnon fotoniikka . 4 (2): 83-91. Bibcode : 2010NaPho...4...83G . DOI : 10.1038/nphoton.2009.282 . ISSN  1749-4885 .
  4. ↑ Barnes, William L (2006-03-21). "Pintaplasmoni-polaritonipituusasteikot: reitti aliaallonpituusoptiikkaan." Journal of Optics A: Puhdas ja sovellettu optiikka . IOP Publishing. 8 (4): S87-S93. DOI : 10.1088/1464-4258/8/4/s06 . ISSN  1464-4258 .
  5. ↑ Boriskina, SV (2011-02-07). "Spektrisesti ja spatiaalisesti konfiguroitavat superlinssit optoplasmonisille nanopiireille". Proceedings of the National Academy of Sciences . Proceedings of the National Academy of Sciences USA. 108 (8): 3147-3151. arXiv : 1110.6822 . Bibcode : 2011PNAS..108.3147B . DOI : 10.1073/pnas.1016181108 . ISSN  0027-8424 . PMID21300898  . _
  6. ↑ 1 2 Ahn, Wonmi (25.4.2013). "Tehokkaan on-chip-fotonien siirron osoittaminen itse kootuissa optoplasmonisissa verkoissa." ACS Nano . American Chemical Society (ACS). 7 (5): 4470-4478. DOI : 10.1021/nn401062b . ISSN  1936-0851 . PMID23600526  _ _
  7. ↑ Santiago-Cordoba, Miguel A. (15.8.2011). "Nanohiukkaspohjainen proteiinien havaitseminen resonoivan mikroontelon optisella siirrolla". Applied Physics Letters . AIP Publishing. 99 (7). arXiv : 1108.2337 . Bibcode : 2011ApPhL..99g3701S . DOI : 10.1063/1.3599706 . ISSN  0003-6951 .
  8. ↑ Grandidier, Jonathan (2009-08-12). "Gain Assisted Propagation in a Plasmonic Waveguide at Telecom Wavelength". Nano Letters . American Chemical Society (ACS). 9 (8): 2935-2939. Bibcode : 2009NanoL...9.2935G . DOI : 10.1021/nl901314u . ISSN  1530-6984 . PMID  19719111 .
  9. ↑ SV Boriskina, H. Ghasemi ja G. Chen, Materials Today, voi. 16, s. 379-390, 2013
  10. ↑ 1 2 3 4 Ebbesen, Thomas W. (2008). "Pinta-plasmonipiiri". Fysiikka tänään . 61 (5): 44-50. Bibcode : 2008PhT....61e..44E . DOI : 10.1063/1.2930735 . ISSN  0031-9228 .
  11. ↑ 1 2 Brongersma, Mark. "Ovatko Plasmonics Circuitry Wave of Future?" Stanfordin tekniikan korkeakoulu. Np, n.d. Web. 26. marraskuuta 2014. < http://engineering.stanford.edu/research-profile/mark-brongersma-mse Arkistoitu 19. syyskuuta 2015 Wayback Machinessa >.
  12. ↑ Ozbay, E. (13.1.2006). "Plasmonics: Fotoniikan ja elektroniikan yhdistäminen nanomittakaavassa". tiede . American Association for the Advanced of Science (AAAS). 311 (5758): 189-193. Bibcode : 2006Sci...311..189O . DOI : 10.1126/tiede.1114849 . ISSN  0036-8075 . PMID  16410515 .
  13. ↑ Naik, Gururaj V. (2011-09-06). "Oksidit ja nitridit vaihtoehtoisina plasmonisina materiaaleina optisella alueella [kutsuttu]". Optical Materials Express . 1 (6): 1090-1099. arXiv : 1108.0993 . Bibcode : 2011OMEexp...1.1090N . DOI : 10.1364/ome.1.001090 . ISSN  2159-3930 .
  14. ↑ Vakil, A. (2011-06-09). "Transformaatiooptiikka grafeenia käyttämällä". tiede . American Association for the Advanced of Science (AAAS). 332 (6035): 1291-1294. Bibcode : 2011Sci...332.1291V . DOI : 10.1126/tiede.1202691 . ISSN  0036-8075 . PMID  21659598 .
  15. ↑ Boriskina, Svetlana V. (2012). "Valon virtauksen muovaus nanomittakaavassa: pyörrenanovaihteista vaihekäyttöisiin plasmonisiin koneisiin". Nanomittakaava . Royal Society of Chemistry (RSC). 4 (1): 76-90. DOI : 10.1039/c1nr11406a . ISSN  2040-3364 . PMID22127488  _ _
  16. ↑ Ahn, Wonmi (21.12.2011). "Sähkömagneettisen kentän tehostaminen ja spektrin muokkaaminen plasmonisesti integroitujen optisten pyörteiden avulla". Nano Letters . American Chemical Society (ACS). 12 (1): 219-227. DOI : 10.1021/nl203365y . ISSN  1530-6984 . PMID22171957  _ _
  17. ↑ SV Boriskina "Plasmoniikka kierteellä: optisten tornadojen kesyttäminen nanomittakaavassa", luku 12 julkaisussa: Plasmoniikka: teoria ja sovellukset (TV Shahbazyan ja MI Stockman toim.) Springer 2013
  18. ↑ Veronis, Georges (26.9.2005). "Taipuu ja halkaisee metalli-dielektri-metalli aliaallonpituuden plasmonisissa aaltoputkissa". Applied Physics Letters . AIP Publishing. 87 (13). Bibcode : 2005ApPhL..87m1102V . DOI : 10.1063/1.2056594 . ISSN  0003-6951 .
  19. ↑ Boriskina, Svetlana (18.6.2015). "Pintaplasmonipolaritonien välittämän lähikentän säteilylämmönsiirron tehostaminen ja säädettävyys ohuissa plasmokalvoissa." fotoniikka . MDPI AG. 2 (2): 659-683. DOI : 10.3390/photonics2020659 . ISSN  2304-6732 .
  20. ↑ Challener, WA (2009-03-22). "Lämpöavusteinen magneettinen tallennus lähikenttäanturilla tehokkaalla optisella energiansiirrolla." Luonnon fotoniikka . Springer Science and Business Media LLC. 3 (4): 220-224. Bibcode : 2009NaPho...3...220C . DOI : 10.1038/nphoton.2009.26 . ISSN  1749-4885 .
  21. ↑ Sorger, Volker J. (2012). "Kohti integroituja plasmonisia piirejä". MRS Bulletin . Cambridge University Press (CUP). 37 (8): 728-738. DOI : 10.1557/rouva 2012.170 . ISSN  0883-7694 .
  22. ↑ Verhagen, Ewold (19.5.2009). "Nanowire Plasmon Excitation by Adiabatic Mode Transformation". Physical Review Letters . American Physical Society (APS). 102 (20). Bibcode : 2009PhRvL.102t3904V . DOI : 10.1103/physrevlett.102.203904 . ISSN  0031-9007 . PMID  19519030 .
  23. ↑ Dionne, JA (2006). "Erittäin rajoitettu fotonikuljetus aliaallonpituisissa metallisissa rakoissa". Nano Letters . American Chemical Society (ACS). 6 (9): 1928-1932. Bibcode : 2006NanoL...6.1928D . DOI : 10.1021/nl0610477 . ISSN  1530-6984 . PMID  16968003 .
  24. ↑ Steinberger, B. (27.2.2006). "Dielektriset raidat kullassa pintaplasmoniaaltoputkina". Applied Physics Letters . AIP Publishing. 88 (9). Bibcode : 2006ApPhL..88i4104S . DOI : 10.1063/1.2180448 . ISSN  0003-6951 .
  25. ↑ Krasavin, Aleksei V. (19.5.2010). "Piipohjaiset plasmoniset aaltoputket". Optiikka Express . Optinen seura. 18 (11): 11791-9. Bibcode : 2010OExpr..1811791K . DOI : 10.1364/oe.18.011791 . ISSN  1094-4087 . PMID20589040  . _
  26. ↑ Jung, K.-Y. (2009). "Pintaplasman koplanaariset aaltoputket: tilaominaisuudet ja moodimuunnoshäviöt". IEEE Photonics Technology Letters . Institute of Electrical and Electronics Engineers (IEEE). 21 (10): 630-632. Bibcode : 2009IPTL...21..630J . DOI : 10.1109/lpt.2009.2015578 . ISSN  1041-1135 .
  27. ↑ Bozhevolnyi, Sergei I. (2006). "Kanavaplasmonin aliaallonpituuden aaltoputkikomponentit, mukaan lukien interferometrit ja rengasresonaattorit". luonto . springer luonto. 440 (7083): 508-511. Bibcode : 2006Natur.440..508B . DOI : 10.1038/luonto04594 . ISSN  0028-0836 . PMID  16554814 .
  28. ↑ Kasa, DFP (2005-08-08). "Teoreettinen ja kokeellinen tutkimus vahvasti lokalisoituneista plasmoneista kolmiomaisilla metallikiiloilla aliaallonpituuden aallonjohtamiseen". Applied Physics Letters . AIP Publishing. 87 (6). Bibcode : 2005ApPhL..87f1106P . DOI : 10.1063/1.1991990 . ISSN  0003-6951 .
  29. ↑ Boriskina, SV (2011-02-07). "Spektrisesti ja spatiaalisesti konfiguroitavat superlinssit optoplasmonisille nanopiireille". Proceedings of the National Academy of Sciences . 108 (8): 3147-3151. arXiv : 1110.6822 . Bibcode : 2011PNAS..108.3147B . DOI : 10.1073/pnas.1016181108 . ISSN  0027-8424 . PMID21300898  . _
  30. ↑ MZ Alam, J. Meier, JS Aitchison ja M. Mojahedi, "Supermoodin eteneminen matalaindeksiväliaineessa", Paperitunnus: JThD112, CLEO/QELS 2007.
  31. ↑ Sorger, Volker J. (31.5.2011). "Kokeellinen esittely pienihäviöisestä optisesta aaltojohdosta syvilla aallonpituusasteikoilla". Luontoviestintä . Springer Science and Business Media LLC. 2 (1). Bibcode : 2011NatCo...2...331S . DOI : 10.1038/ncomms1315 . ISSN  2041-1723 .
  32. ↑ Oulton, RF (2008-07-11). "Hybridiplasmoninen aaltoputki aliaallonpituuden rajoittamiseen ja pitkän kantaman etenemiseen". Luonnon fotoniikka . Springer Science and Business Media LLC. 2 (8): 496-500. Bibcode : 2008NaPho...2.....O . DOI : 10.1038/nphoton.2008.131 . ISSN  1749-4885 .
  33. ↑ Alam, Muhammad Z. (19.2.2014). "Mukavuusavioliitto: pintaplasmonien ja dielektristen aaltoputkimoodien hybridisaatio". Laser & Photonics arvostelut . Wiley. 8 (3): 394-408. Bibcode : 2014LPRv....8..394A . DOI : 10.1002/lpor.201300168 . ISSN  1863-8880 .
  34. ↑ Krenn, JR (15.4.2004). "Pintaplasmonipolaritonit metalliraidoissa ja -langoissa". Lontoon kuninkaallisen seuran filosofiset tapahtumat. A-sarja: Matemaattiset, fysiikan ja tekniikan tieteet . Royal Society. 362 (1817): 739-756. DOI : 10.1098/rsta.2003.1344 . ISSN  1364-503X . PMID  15306491 .
  35. ↑ González, MU (13.4.2006). "45° pintaplasmoni Bragg -peilien suunnittelu, lähikentän karakterisointi ja mallinnus". Fyysinen arvostelu B. American Physical Society (APS). 73 (15). Bibcode : 2006PhRvB..73o5416G . DOI : 10.1103/physrevb.73.155416 . ISSN  1098-0121 .
  36. ↑ Pacifici, Domenico (2007). "Täysoptinen modulaatio CdSe-kvanttipisteiden plasmonisella virityksellä". Luonnon fotoniikka . springer luonto. 1 (7): 402-406. Bibcode : 2007NaPho...1...402P . DOI : 10.1038/nphoton.2007.95 . ISSN  1749-4885 .
  37. ↑ Wu, Zhi (2008-03-05). "Plasmoninen sähköoptinen modulaattori, jossa käytetään resonoivaa metallihilaa." Optiset kirjaimet . Optinen seura. 33 (6): 551-3. Bibcode : 2008OptL...33..551W . DOI : 10.1364/ol.33.000551 . ISSN  0146-9592 . PMID  18347706 .
  38. ↑ Nikolajsen, Thomas (13.12.2004). "Pintaplasmonipolaritoniin perustuvat modulaattorit ja kytkimet, jotka toimivat tietoliikenteen aallonpituuksilla". Applied Physics Letters . AIP Publishing. 85 (24): 5833-5835. Bibcode : 2004ApPhL..85.5833N . DOI : 10.1063/1.1835997 . ISSN  0003-6951 .
  39. ↑ Volkov, Valentyn S. (2006). "Kompaktit asteittaiset mutkat kanavaplasmonipolaritoneille". Optiikka Express . Optinen seura. 14 (10): 4494-503. Bibcode : 2006OExpr..14.4494V . DOI : 10.1364/oe.14.004494 . ISSN  1094-4087 . PMID  19516603 .