Zhukovsky-Chaplygin postulaatti

Žukovskin lauseen mukaan nostovoima , joka vaikuttaa äärettömän (tasoon nähden kohtisuorassa suunnassa) siipiprofiilin pituusyksikköä kohti ideaalisessa nestevirtauksessa nopeudella , on yhtä suuri: $\vec{u}_\infty$

F=-\rho u_\infty \Gamma

, missä on nopeuskierto kantosiiven ympärillä.

\Gamma

Kierto on kuitenkin fiktiivinen suure, joka otetaan huomioon ihanteellisen nesteen hydrodynamiikassa, jotta voidaan ottaa huomioon olemattomat leikkausjännitykset, joita syntyy todellisessa nesteessä virrattaessa. Erilaiset kierrot määräävät erilaisia virtausmuotoja kantosiiven ympärillä, mutta luonnossa tämä on yksiselitteinen ilmiö. Siksi sen määrittämiseksi on otettava käyttöön muita (ei aina fyysisiä) näkökohtia. Yksi näistä on Zhukovsky - Chaplyginin postulaatti :

Kaikista mahdollisista virtauksista terävällä takareunalla varustetun siiven ympärillä vain se, jossa nopeus takareunassa on äärellinen, toteutuu luonnossa.

Kaikilla paitsi yhtä nopeuskiertoarvoilla virtaussuunta terävällä reunalla kärsii epäjatkuvuudesta, mikä ei voi olla fysikaalisesta näkökulmasta katsottuna. Siksi postulaatti sallii yksiselitteisesti määrittää kierron ja Žukovskin lauseen mukaan nostovoiman.

Ulkomaisessa kirjallisuudessa samanlainen lausunto tunnetaan (aerodynaamisena) Kutta-ehtona .

Huom . Jos nopeus takareunassa on äärellinen kohdassa , niin nopeuden suuntaa kutsutaan ei-kiertävän virtauksen suunnaksi ja poikkeamaa tästä suunnasta kutsutaan "aerodynaamiseksi iskukulmaksi ". Aerodynaamisen iskukulman osalta seuraavat suhteet ovat voimassa: $\Gamma=0$ $a$

V_{\infty}/U_{\infty}=tg(a)

;

V_{RE}/V_{\infty}=-(tg(a))^{0.5}

;

U_{RE}/U_{\infty}=0

missä ja ovat suureiden indeksit äärettömässä ja takareunassa, vastaavasti. $\infty$ $RE$