Voiman impulssi

Voiman impulssi
${\vec N}=\int {\vec F}(t)~{\mathrm d}t$
Ulottuvuus	LMT- 1
Yksiköt
SI	N s_ _
GHS	dyne s_ _
Huomautuksia
vektorisuure

Voiman impulssi on fyysinen vektorisuure , joka on lyhyellä aikavälillä yhtä suuri kuin voiman ja sen vaikutusajan tulo, voiman vaikutuksen kehoon tietyllä aikavälillä ( translaatioliikkeessä ) . $d{\vec {N}}$ $dt$ $\vec{F}$ ${\vec {F}}dt$

Rajallisen ajanjakson aikana voimaimpulssin suuruus on yhtä suuri kuin voiman alkeisimpulssin tietty integraali , jossa integrointirajat ovat voiman vaikutuksen tarkastellun aikavälin rajat: ${\näyttötyyli t_{1}\ldots t_{2))$

{\vec {N}}=\int \limits _{t_{1}}^{t_{2}}{\vec {F}}(t)\;\mathrm {d} \,t

Useiden voimien yhteistoiminnassa niiden momenttien summa on yhtä suuri kuin niiden resultantin liikemäärä samalla ajalla.

Pyörimisliikettä varten voidaan ottaa käyttöön samanlainen määrä, jota kutsutaan liikemääräksi. Se syntyy voimamomentin vaikutuksesta tietyn ajan. Voimamomentin impulssi on voimamomentin vaikutuksen mitta tietyn pisteen tai akselin ympäri tietyn ajanjakson aikana ( kiertoliikkeessä ):

{\vec {M}}=\int \limits _{t_{1}}^{t_{2}}[{\vec {r}};{\vec {F}}(t)]\ ;\mathrm {d} \,t

missä on vektoritulo . $[\cdot ;\cdot]$

Lause järjestelmän liikemäärän muutoksesta

Voiman liikemäärän käsite antaa meille mahdollisuuden muotoilla lauseen järjestelmän liikemäärän muutoksesta mielivaltaisille järjestelmille:

{\vec {p}}_{2}-{\vec {p}}_{1}={\vec N},

missä on eristetyn järjestelmän alku- ja loppumomentti , joka on vuorovaikutuksessa muiden järjestelmien kanssa vain voimien kautta. Itse asiassa tässä muotoilussa liikemäärän säilymislaki vastaa Newtonin toista lakia ja on sen integraali ajan myötä, koska ${\vec {p}}_{1}$ ${\vec {p}}_{2}$

{\frac {d{\vec p}}{dt}}=\sum _{i}{\vec {F}}_{i}.

Katso myös

Kirjallisuus

Sivukhin DV Yleinen fysiikan kurssi. - Painos 4. - M . : Fizmatlit , 2002. - T. I. Mekaniikka. — 792 s. — ISBN 5-9221-0225-7 .