Mu (elektroniikka)

Kokeneet kirjoittajat eivät ole vielä tarkistaneet sivun nykyistä versiota, ja se voi poiketa merkittävästi 3. elokuuta 2019 tarkistetusta versiosta . tarkastukset vaativat 2 muokkausta .

$\mu$ ( mu ) elektroniikassa - aktiivisen elektroniikkalaitteen - transistorin , elektronilampun tai monimutkaisemman piirikokoonpanon - suurin mahdollinen jännitteen vahvistus . määritellään (a) jännitelisäyksien suhteeksi lähtöelektrodeissa (kollektori-emitteri, nielulähde, anodi-katodi) ja (b) ohjausjännitelisäyksiin (kanta-emitteri, hilalähde, verkkokatodi), jotka aiheuttavat sama muutos lähtövirrassa (kollektorivirta, nieluvirta, anodivirta) [1] . Jännitteen lisäys kertoimella 1 on teoriassa mahdollista vain äärettömän suurella kuormitusvastuksella; todellisissa kaskadeissa, joissa on rajallinen kuormitusvastus, vahvistus on aina pienempi . Siirtokäyrän kaltevuus, lähtöelektrodien välinen sisäinen resistanssi ja vahvistus on yhdistetty toisiinsa triodiparametrien yhtälöllä (ulkomaisissa lähteissä " van der Bijlin kaava ") $\mu$ $\mu$ $\mu$ $S$ $R_i$ $\mu$

{\displaystyle \mu =Sr_{i))

[2] .

Bipolaaritransistorit

Bipolaariselle transistorille

\mu =Sr_{ce}=\left({\frac {I_{c}}{\phi _{t}}}\right)\left({\frac {U_{a}}{I_{ c}}}\right)={\frac {U_{a}}{\phi _{t}}}

[3] [4] ,

missä on kollektorivirta, on Earley-jännite , on lämpötilakerroin, joka on noin 26 mV piille +25°C:n lämpötilassa [4] . Piitransistorien tyypillisillä Earley-jännitteillä ja normaalilämpötilassa , , ja [5] . Transistoreilla (toisin kuin lampuilla) arvo ei ole pääparametrien joukossa [4] eikä sitä tuskin koskaan mainita erikseen, koska se vastaa Earley-jännitettä [5] . Sitä käytetään harvoin käytännön laskelmissa (Earley-ilmiö voidaan yleensä jättää huomiotta) - tämä on teoreettinen raja yhden transistorin kaskadille, jossa on yhteinen emitteri tai yhteinen kanta [4] , toteutetaan vain tyhjäkäynnillä (ilman voimanottoa) kuorman mukaan) [5] . Oikeassa vahvistimessa on mahdollista päästä lähemmäksi laskettua vain käyttämällä aktiivista kollektorikuormaa transistorivirtalähteessä ( resistiivinen kuorma vaatisi erittäin korkean syöttöjännitteen) [5] . $minä_{c}$ $U_{a}$ ${\näyttötyyli \phi _{t))$ $\mu _{npn}\noin 1000...6000$ $\mu _{pnp}\noin 1000...3000$ $\mu$ $\mu$ $\mu$

Triodit

Tyhjiötriodille _

{\displaystyle \mu =1/D=C_{ck}/C_{ak))

[6] ,

missä on ohjausverkon sähköstaattinen läpäisevyys , ovat verkkokatodi- ja anodi-katodikapasitanssit. Läpäisevyyden käänteisarvo toimii verkon seulontatoiminnan tehokkuuden mittana: mitä paksummaksi verkko on kierretty, mikä vastaa suurempia arvoja , sitä heikompi on anodin vaikutus virtaavaan virtaan [7 ] [6] . käytännössä ei muutu lampun ikääntyessä, käytännössä ei riipu hehkulangan virrasta tai katodin lämpötilasta ja riippuu heikosti toimintapisteen valinnasta. Normaaleissa negatiivisissa siirtymissä ruudukossa on käytännössä ennallaan [6] . Verkon positiivisilla jännitteillä se pienenee johtuen osan katodivirrasta haarautumisesta verkkopiiriin ja negatiivisilla jännitteillä lähellä estojännitettä saariilmiön vuoksi [ 6] . Pienin arvo , noin 2...3, on ominaista erikoistuneille voimakkaille jännitteen stabilointitriodeille, joilla on pienin mahdollinen lähtöimpedanssi. Jännitteen ja tehon vahvistusputkissa alue ulottuu noin 4:stä (tehokkaat suoran hehkulangan lähtötriodit) 120:een (putket, joissa on korkea jännite vahvistusta varten) [8] . $D$ $C_{ck},C_{ak}$ $\mu$ $\mu$ $\mu$ $\mu$ $\mu$ $\mu$ $\mu$ $\mu$

Muistiinpanot

↑ Batushev, 1969 , s. 85.
↑ Batushev, 1969 , s. 86-87.
↑ Titze ja Schenk, osa 1, 2008 , s. 124.
↑ 1 2 3 4 Titze ja Schenk, osa 1, 2008 , s. 565.
↑ 1 2 3 4 Titze ja Schenk, osa 1, 2008 , s. 125.
↑ 1 2 3 4 Batushev, 1969 , s. 86.
↑ Batushev, 1969 , s. 61.
↑ Whitaker J. Elektroniikkakäsikirja . - CRC Press, 1996. - P. 300. - ISBN 9780849383458 .

Kirjallisuus

Batushev V. A. Elektroniset laitteet. - M . : Korkeakoulu, 1969. - 608 s. – 90 000 kappaletta.
Tietze U. , Shenk K. Puolijohdepiirit. Osa I. - 12. painos. - M. : DMK-Press, 2008. - 832 s. — ISBN 5940741487 .