Ritarivuoro

Ritarisiirtymä on ilmiö, joka lisää ydinmagneettisen resonanssin resonanssitaajuutta metalleissa havaittuna verrattuna diamagneeteissa havaittuun resonanssitaajuuteen : seurauksena ytimien hyperhienosta vuorovaikutuksesta metallien johtumiselektronien kanssa. ${\displaystyle \omega _{m))$ ${\displaystyle \omega _{d))$ $\omega _{m}=\omega _{d}+\Delta \omega$

Ominaisuudet

Ritarivuoro on muutamaa poikkeusta lukuun ottamatta positiivinen. $\Delta \omega$
Suhteellinen siirtymä ei riipu siitä, milloin sitä muutetaan vakiomagneettikenttää muuttamalla. ${\displaystyle {\frac {\Delta \omega }{\omega _{d))))$ ${\displaystyle \omega _{d))$
Suhteellinen muutos on lähes riippumaton lämpötilasta.
Suhteellinen siirtymä yleensä kasvaa ytimen sähkövarauksen kasvaessa [1] . $Z$

Selitys

Knight-siirtymä selittyy ytimien hyperhienolla vuorovaikutuksella - tilassa olevien johtumiselektronien kanssa. Ulkoisen magneettikentän puuttuessa elektronien spinit ovat satunnaisesti suunnattuja ja niiden ytimeen luoma kokonaismagneettikenttä on nolla. Kun jatkuva ulkoinen magneettikenttä ilmaantuu, elektronien spinit ovat suuntautuneet ja ytimen hyperhienon vuorovaikutuksen aiheuttama kokonaismagneettikenttä ei ole nolla. Ytimeen vaikuttava kokonaismagneettikenttä on suurempi kuin ulkoinen magneettikenttä johtuen siitä, että metallielektronien kokonaismagneettinen momentti on suunnattu rinnakkain ulkoisen magneettikentän kanssa ja ytimen hyperhieno vuorovaikutus elektronin kanssa aiheuttaa ytimen magneettinen momentti samansuuntainen elektronisen magneettisen momentin kanssa [1] . $s$ ${\displaystyle H_{0))$ $s$

Tämä selittää kaikki Knight-vuoron ominaisuudet. Positiivinen siirtymä selittyy magneettikentän kasvulla, joka johtuu elektronien magneettikentän lisäyksestä. Suhteellisen siirtymän invarianssi selittyy elektronin spinien polarisaation lineaarisella riippuvuudella ulkoisesta magneettikentästä tai . Suhteellisen siirtymän riippumattomuus lämpötilasta selittyy sillä, että elektronien polarisaatio ei riipu lämpötilasta, koska erittäin degeneroituneen elektronikaasun spin-paramagnetismi ei riipu lämpötilasta. Suhteellisen siirtymän lisääntyminen ytimen sähkövarauksen lisääntyessä selittyy ytimessä olevan elektroniaaltofunktion tiheyden lisääntymisellä ytimen sähkövarauksen lisääntyessä [2] . ${\displaystyle H_{0))$ ${\displaystyle H_{0))$ ${\displaystyle \omega _{d))$ $Z$

Muistiinpanot

↑ 1 2 Slikter, 1981 , s. 125.
↑ Slikter, 1981 , s. 126.

Kirjallisuus

Slikter Ch . Magneettiresonanssin teorian perusteet. - M .: Mir, 1981. - 445 s.