Telluurin isotoopit
Kokeneet kirjoittajat eivät ole vielä tarkistaneet sivun nykyistä versiota, ja se voi poiketa merkittävästi 15.6.2019 tarkistetusta versiosta . tarkastukset vaativat 7 muokkausta .Telluurin isotoopit ovat telluurin kemiallisen alkuaineen lajikkeita, joiden ytimessä on eri määrä neutroneja . Telluurin tunnetaan 39 isotooppia, joiden massaluvut ovat 104-142 ( protonien lukumäärä 52, neutronien määrä 52-90 ), ja 18 ydinisomeeriä . [yksi]
Telluuri on kevyin alkuaine, jonka tunnetut isotoopit läpikäyvät alfahajoamisen (isotoopit 106 Te - 110 Te).
Telluurin luonnossa on kahdeksan isotooppia . Näistä kuusi on vakaita:
- 120 Te ( isotooppien määrä 0,09 %)
- 122 Te (isotooppien määrä 2,55 %)
- 123 Te (isotooppien määrä 0,89 %)
- 124 Te (isotoopin runsaus 4,74 %)
- 125 Te (isotoopin runsaus 7,07 %)
- 126 Te (isotooppien runsaus 18,84 %)
Kahdella muulla isotoopilla on valtava puoliintumisaika , paljon pidempi kuin maailmankaikkeuden ikä :
- 128 Te (isotooppien määrä 31,74 %), puoliintumisaika 2,25⋅10 24 vuotta
- 130 Te (isotooppien määrä 34,08 %), puoliintumisaika 7,91⋅10 20 vuotta
128 Te- isotoopilla on kaikkien radionuklidien pisin vahvistettu puoliintumisaika , 2,25⋅10 24 vuotta, mikä on noin 160 biljoonaa kertaa maailmankaikkeuden arvioitu ikä .
Pisin elänyt keinotekoinen isotooppi on 121 Te ja puoliintumisaika 19 päivää, mutta pisin elänyt ydinisomeeri on 121 m Te ja puoliintumisaika 154 päivää.
Telluuri-isotooppitaulukko
| Nuklidi symboli |
Z ( p ) | N( n ) | Isotooppimassa [2] ( a.u.m. ) |
Puoliintumisaika [ 1] (T 1/2 ) |
Decay kanava | Hajoamistuote | Ytimen spin ja pariteetti [1] |
Isotoopin esiintyvyys luonnossa |
Isotooppien runsauden muutoksien vaihteluväli luonnossa |
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
| Herätysenergia | |||||||||
| 104 Te [3] | 52 | 52 | <18 ns | α | 100 sn | 0+ | |||
| 105 te | 52 | 53 | 104.94364(54)# | 620(70) ns | α | 101 sn | 5/2+# | ||
| 106 te | 52 | 54 | 105.93750(14) | 70(20) µs [70(+20−10) µs] |
α | 102 sn | 0+ | ||
| 107 Te | 52 | 55 | 106.93501(32)# | 3.1(1) ms | α (70 %) | 103 sn | 5/2+# | ||
| β + (30 %) | 107 Sb | ||||||||
| 108 te | 52 | 56 | 107.92944(11) | 2.1(1) s | α (49 %) | 104 sn | 0+ | ||
| β + (48,5 %) | 108 Sb | ||||||||
| β + , p (2,4 %) | 107 sn | ||||||||
| β + , α (0,065 %) | 104 tuumaa | ||||||||
| 109 te | 52 | 57 | 108.92742(7) | 4.6(3) s | β + (86,99 %) | 109 Sb | (5/2+) | ||
| β + , p (9,4 %) | 108 sn | ||||||||
| α (7,9 %) | 105 sn | ||||||||
| β + , α (0,005 %) | 105 tuumaa | ||||||||
| 110 te | 52 | 58 | 109.92241(6) | 18.6(8) s | β + (99,99 %) | 110 Sb | 0+ | ||
| β + , p (0,003 %) | 109 sn | ||||||||
| 111 Te | 52 | 59 | 110.92111(8) | 19.3(4) s | β + | 111 Sb | (5/2)+# | ||
| β + , p (harvinainen) | 110 sn | ||||||||
| 112 te | 52 | 60 | 111.91701(18) | 2,0 (2) min | β + | 112 Sb | 0+ | ||
| 113 Te | 52 | 61 | 112.91589(3) | 1,7 (2) min | β + | 113 Sb | (7/2+) | ||
| 114 te | 52 | 62 | 113.91209(3) | 15,2 (7) min | β + | 114 Sb | 0+ | ||
| 115 te | 52 | 63 | 114.91190(3) | 5,8 (2) min | β + | 115 Sb | 7/2+ | ||
| 115m1 Te | 10(7) keV | 6,7 (4) min | β + | 115 Sb | (1/2)+ | ||||
| IP | 115 te | ||||||||
| 115m2 Te | 280,05(20) keV | 7,5 (2) µs | 2.11− | ||||||
| 116 te | 52 | 64 | 115.90846(3) | 2.49(4) h | β + | 116 Sb | 0+ | ||
| 117 Te | 52 | 65 | 116.908645(14) | 62(2) min | β + | 117 Sb | 1/2+ | ||
| 117m Te | 296,1(5) keV | 103(3) ms | IP | 117 Te | (11/2−) | ||||
| 118 te | 52 | 66 | 117.905828(16) | 6.00(2) päivää | EZ | 118 Sb | 0+ | ||
| 119 Te | 52 | 67 | 118.906404(9) | 16.05(5) h | β + | 119 Sb | 1/2+ | ||
| 119m Te | 260,96(5) keV | 4,70(4) päivää | β + (99,99 %) | 119 Sb | 2.11− | ||||
| IP (0,008 %) | 119 Te | ||||||||
| 120 te | 52 | 68 | 119.90402(1) | vakaa (>1,6⋅10 21 vuotta) [n 1] [4] | 0+ | 9(1)⋅10 −4 | |||
| 121 Te | 52 | 69 | 120.904936(28) | 19.16(5) päivää | β + | 121 Sb | 1/2+ | ||
| 121m Te | 293.991(22) keV | 154(7) päivää | IP (88,6 %) | 121 Te | 2.11− | ||||
| β + (11,4 %) | 121 Sb | ||||||||
| 122 te | 52 | 70 | 121.9030439(16) | vakaa | 0+ | 0,0255(12) | |||
| 123 te | 52 | 71 | 122.9042700(16) | vakaa (>2⋅10 15 vuotta) [n 2] [4] | 1/2+ | 0,0089(3) | |||
| 123m Te | 247,47(4) keV | 119,2(1) päivää | IP | 123 te | 2.11− | ||||
| 124 te | 52 | 72 | 123.9028179(16) | vakaa | 0+ | 0,0474(14) | |||
| 125 te | 52 | 73 | 124.9044307(16) | vakaa | 1/2+ | 0,0707(15) | |||
| 125m Te | 144,772(9) keV | 57.40(15) päivää | IP | 125 te | 2.11− | ||||
| 126 te | 52 | 74 | 125.9033117(16) | vakaa | 0+ | 0,1884(25) | |||
| 127 Te | 52 | 75 | 126.9052263(16) | 9.35(7) h | β − | 127 I | 3/2+ | ||
| 127m Te | 88,26(8) keV | 109(2) päivää | IP (97,6 %) | 127 Te | 2.11− | ||||
| β − (2,4 %) | 127 I | ||||||||
| 128 te | 52 | 76 | 127.9044631(19) | 2,25(9)⋅10 24 vuotta [4] [n 3] | β − β − | 128 Xe | 0+ | 0,3174(8) | |
| 128m Te | 2790,7(4) keV | 370(30) ns | 10+ | ||||||
| 129 te | 52 | 77 | 128.9065982(19) | 69,6(3) min | β − | 129 I | 3/2+ | ||
| 129m Te | 105,50(5) keV | 33,6(1) päivää | β − (36 %) | 129 I | 2.11− | ||||
| IP (64 %) | 129 te | ||||||||
| 130 te | 52 | 78 | 129.9062244(21) | 7,91(21)⋅10 20 vuotta [4] | β − β − | 130 xe | 0+ | 0,3408(62) | |
| 130m1 Te | 2146,41(4) keV | 115(8) ns | (7) | ||||||
| 130m2 Te | 2661(7) keV | 1,90 (8) µs | (10+) | ||||||
| 130m3 Te | 4375,4(18) keV | 261(33) ns | |||||||
| 131 Te | 52 | 79 | 130.9085239(21) | 25,0 (1) min | β − | 131 I | 3/2+ | ||
| 131m Te | 182,250(20) keV | 30(2) h | β − (77,8 %) | 131 I | 2.11− | ||||
| IP (22,2 %) | 131 Te | ||||||||
| 132 te | 52 | 80 | 131.908553(7) | 3.204(13) päivää | β − | 132 I | 0+ | ||
| 133 Te | 52 | 81 | 132.910955(26) | 12,5 (3) min | β − | 133 I | (3/2+) | ||
| 133m Te | 334,26(4) keV | 55,4(4) min | β − (82,5 %) | 133 I | (11/2−) | ||||
| IP (17,5 %) | 133 Te | ||||||||
| 134 Te | 52 | 82 | 133.911369(11) | 41,8 (8) min | β − | 134 I | 0+ | ||
| 134m Te | 1691,34(16) keV | 164.1(9) ns | 6+ | ||||||
| 135 te | 52 | 83 | 134.91645(10) | 19.0(2) s | β − | 135 I | (7/2−) | ||
| 135m Te | 1554,88(17) keV | 510(20) ns | (19/2−) | ||||||
| 136 te | 52 | 84 | 135.92010(5) | 17.63(8) s | β − (98,7 %) | 136 I | 0+ | ||
| β − , n (1,3 %) | 135 I | ||||||||
| 137 Te | 52 | 85 | 136.92532(13) | 2.49(5) s | β − (97,01 %) | 137 I | 3/2−# | ||
| β − , n (2,99 %) | 136 I | ||||||||
| 138 te | 52 | 86 | 137.92922(22)# | 1.4(4) s | β − (93,7 %) | 138 I | 0+ | ||
| β − , n (6,3 %) | 137 I | ||||||||
| 139 Te | 52 | 87 | 138.93473(43)# | 500 ms [>300 ns]# |
β − | 139 I | 5/2−# | ||
| β − , n | 138 I | ||||||||
| 140 te | 52 | 88 | 139.93885(32)# | 300 ms [>300 ns]# |
β − | 140 I | 0+ | ||
| β − , n | 139 I | ||||||||
| 141 Te | 52 | 89 | 140.94465(43)# | 100 ms [>300 ns]# |
β − | 141 I | 5/2−# | ||
| β − , n | 140 I | ||||||||
| 142 Te | 52 | 90 | 141.94908(64)# | 50 ms [>300 ns]# |
β − | 142 I | 0+ | ||
- ↑ Teoreettisesti se voi läpikäydä kaksoiselektronikaappauksen 120 Sn : ssä .
- ↑ Teoreettisesti se voi käydä läpi elektronien sieppauksen 123 Sb :ssä .
- ↑ Radionuklidin pisin vahvistettu puoliintumisaika
Taulukon selitykset
- Isotooppien määrät on annettu useimmille luonnollisille näytteille. Muissa lähteissä arvot voivat vaihdella suuresti.
- Indeksit 'm', 'n', 'p' (symbolin vieressä) osoittavat nuklidin virittyneitä isomeerisiä tiloja.
- Lihavoidut symbolit osoittavat stabiileja hajoamistuotteita. Lihavoidut kursiivilla merkityt symbolit tarkoittavat radioaktiivisia hajoamistuotteita, joiden puoliintumisajat ovat verrattavissa Maan ikään tai sitä pidemmät ja joita siksi esiintyy luonnollisessa seoksessa.
- Hashilla (#) merkityt arvot eivät ole johdettu pelkästään kokeellisista tiedoista, vaan ne on (ainakin osittain) arvioitu naapurinuklidien systemaattisista trendeistä (samalla Z- ja N -suhteella ). Epävarmuusspin ja/tai pariteettiarvot on suljettu suluissa.
- Epävarmuus annetaan suluissa olevana numerona, joka ilmaistaan viimeisen merkitsevän numeron yksiköissä, tarkoittaa yhtä keskihajontaa (poikkeuksena isotoopin runsaus ja standardiatomimassa IUPAC -tietojen mukaan, jolle on monimutkaisempi epävarmuuden määritelmä käytetty). Esimerkit: 29770,6(5) tarkoittaa 29770,6 ± 0,5; 21,48(15) tarkoittaa 21,48 ± 0,15; −2200.2(18) tarkoittaa −2200.2 ± 1.8.
Muistiinpanot
- ↑ 1 2 3 Data perustuu Audi G. , Bersillon O. , Blachot J. , Wapstra AH NUBASE-arviointi ydin- ja hajoamisominaisuuksista // Nuclear Physics A. - 2003. - T. 729 . - S. 3-128 . - doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11.001 . - .
- ↑ Wang M.:n , Audi G.:n , Kondev FG :n , Huang WJ :n , Naimi S.:n ja Xu X :n tiedot. The Ame2016 atomimassan arviointi (I). syöttötietojen arviointi; ja säätömenettelyt (englanniksi) // Chinese Physics C. - 2016. - Vol. 41 , iss. 3 . - P. 030002-1-030002-344 . - doi : 10.1088/1674-1137/41/3/030002 .
- ↑ Auranen, K.; et ai. (2018). "Supersallittu α-hajoaminen kaksinkertaiseen taikuuteen 100 Sn" . Physical Review Letters . 121 (18): 182501. Bibcode : 2018PhRvL.121r2501A . DOI : 10.1103/PhysRevLett.121.182501 . PMID 30444390 .
- ↑ 1 2 3 4 Kondev FG , Wang M. , Huang WJ , Naimi S. , Audi G. Nubase2020 -arvio ydinominaisuuksista // Chinese Physics C. - 2021. - Vol. 45 , iss. 3 . - P. 030001-1-030001-180 . - doi : 10.1088/1674-1137/abddae .
