Magnetisointi

Magnetisointi
$\vec M$
Ulottuvuus	L -1 I
Yksiköt
SI	A / m
GHS	erg Gs −1 cm −3 _ _
Huomautuksia
vektorisuure

Magnetisaatio (myös: magnetointivektori ) on vektorifyysinen suure , joka kuvaa makroskooppisen fyysisen kappaleen magneettista tilaa. Se on yleensä merkitty kirjaimella , harvemmin . Se määritellään magneettiseksi momentiksi aineen tilavuusyksikköä kohti : $\mathbf {M}$ ${\mathbf {J}}$

\mathbf {M} ={\frac {\mathbf {p_{m}} }{V}}={\frac {1}{V}}\sum _{i}^{N}\mathbf { p_{i,m}}

missä on tilavuuden koko atomijoukon magneettisen momentin vektori ja i :nnen yksittäisen atomin magneettinen dipolimomentti . SI -järjestelmässä se mitataan A/m ( ampeeria per metri). $\mathbf {p_{m}}$ $N$ $V$ $\mathbf {p_{i,m}}$ $i$

Yleisessä tapauksessa (epähomogeenisen, syystä tai toisesta väliaineesta) magnetointi on koordinaattien funktio ja ilmaistaan seuraavasti:

\mathbf {M} ={\frac {d\mathbf {p_{m)) }{dV)),

missä on molekyylien kokonaismagneettinen momentti tilavuudessa . $d\mathbf {p_{m}}$ $dV$

Magnetisoituminen on magnetisoinnin kvantitatiivinen ominaisuus - vaikutus yksittäisten atomien ja/tai aineen magneettisten domeenien magneettisten momenttien suuntien osittaiseen järjestykseen, kun magneettikenttää käytetään. Semanttinen suhde käsitteiden "magnetointi" ja "magnetointi" välillä on samanlainen kuin " polarisaatioilmiön " ja " polarisaatiovektorin " välinen suhde dielektriikan fysiikassa. Englanninkielisessä kirjallisuudessa käytetään yhtä englanninkielistä sanaa sekä vaikutuksen että sen numeerisen ominaisuuden vuoksi. magnetointi . Magnetointivaikutus on havaittavin ferromagneettisissa väliaineissa. $\mathbf {M}$ ${\mathbf {P}}$

Magneettiset momentit mikroskooppisella tasolla syntyvät ns. molekyylivirroilla, jotka johtuvat varausten (esim. elektronien) paikallisesta liikkeestä molekyylin sisällä. Ne näkyvät magneeteissa , joissa johtavuusvirta kulkee, ja paikoissa, joissa väliaine on epähomogeeninen.

Magnetisoituminen liittyy matemaattisesti molekyylivirtojen tilavuustiheyteen seuraavan suhteen [1] :

{\rm {{rot}\,\mathbf {M} =\mathbf {j} _{mol}.))

Diamagneettisten ja paramagneettisten materiaalien magneettikentän voimakkuuden välinen suhde on yleensä lineaarinen (ainakin ei liian suurille magnetointikentän arvoille): $\mathbf {M}$ $\mathbf {H}$

\mathbf {M} =\chi _{m}\mathbf {H} ,

arvoa kutsutaan magneettiseksi susceptibiliteetiksi ja ( SI -järjestelmä ) tai ( CGS ) -magneettiseksi permeabiliteetiksi . $\chi _{m}$ ${\displaystyle \mu =1+\chi _{m))$ ${\displaystyle \mu =1+4\pi \chi _{m))$

Ferromagneettisissa materiaaleissa ei ole yksi-to-one-suhdetta magneettisen hystereesin välillä ja johtuen siitä , tämä suhde riippuu kehon magnetisaation esihistoriasta. $\mathbf {M}$ $\mathbf {H}$

Magneettinen induktio määritellään magnetoinnilla seuraavasti:

{\mathbf {B}}=\mu _{0}{\mathbf {(H+M)))

( SI -järjestelmässä );

{\mathbf {B}}=({\mathbf {H}}+4\pi {\mathbf {M}})

( CGS -järjestelmässä ).

Mitä tulee anisotrooppisiin väliaineisiin, vektorin suunnan suhteen erotetaan pitkittäinen ja poikittaismagnetointi . Tällaisissa tapauksissa magneettisen susceptibiliteettitensori otetaan käyttöön. $\mathbf {H}$

Muistiinpanot

↑ Ostashev V. B. Sähkömagnetismi . SPbGTI Publishing House (2020). - katso s. 40. Haettu 8. marraskuuta 2021. Arkistoitu alkuperäisestä 8. marraskuuta 2021. (määrätön)

Katso myös

jäännös

Kirjallisuus

Magnetisointi // Suuri Neuvostoliiton tietosanakirja : [30 nidettä] / ch. toim. A. M. Prokhorov . - 3. painos - M . : Neuvostoliiton tietosanakirja, 1969-1978.
Vonsovsky S. V. Magnetismi. - M., 1971.
Kirensky L. V. Magnetismi. - 3. painos - M., 1967.
Saveljev IV Sähkö ja magnetismi. – 2001.