Vuorovaikutusnäkymä

Kokeneet kirjoittajat eivät ole vielä tarkistaneet sivun nykyistä versiota, ja se voi poiketa merkittävästi 9. helmikuuta 2019 tarkistetusta versiosta . tarkastukset vaativat 3 muokkausta .

Vuorovaikutusesitys ( Dirac-esitys ) on yksi menetelmistä kvanttimekaanisten ilmiöiden kuvaamiseksi, jonka P. Dirac ehdotti vuonna 1927. Mikä tahansa operaattori vuorovaikutusesityksessä käyttäytyy samalla tavalla kuin Heisenberg-esityksessä vuorovaikutuksen puuttuessa. Mikä tahansa tilavektori muuttuu ajassa, kuten Schrödingerin esityksessä vuorovaikutuksen Hamiltonin kanssa. Vuorovaikutusesitystä käytetään implisiittisesti kaikissa kvanttimekaniikan yleisissä ongelmissa. [yksi]

Kirjoitamme Schrödingerin yhtälön muodossa:

i\hbar {\frac {\partial \psi _{S}(t)}{\partial t))=\left({\hat {H))_{0}+{\hat {H))_{ {int,S}}\oikea)\psi _{S}(t)

missä

${\hattu {H}}_{0}$ on ei- vuorovaikutteisten kenttien (hiukkasten) Hamiltonin ;
${\hattu {H}}_{{int,S}}$ on vuorovaikutus Hamiltonin Schrödingerin esityksessä.

Esitellään tilavektori:

\psi _{I}(t)=e^{\frac {i{\hat {H}}_{0}t}{\hbar }}\psi _{S}(t).

Sitten mikä tahansa operaattori voidaan kirjoittaa seuraavasti:

{\hat {A}}_{I}(t)=e^{{\frac {i{\hat {H}}_{0}t}{\hbar }}}{\hat {A}}_ {S}(t)e^{{-{\frac {i{\hat {H}}_{0}t}{\hbar }}}}

Siten vuorovaikutusesityksessä Schrödingerin yhtälö saa muodon:

i\hbar {\frac {\partial \psi _{I}(t)}{\partial t}}={\hat {H}}_{{int,I}}\psi _{I}(t)

Vuorovaikutusnäkymä

Katso myös

Muistiinpanot

Kirjallisuus