Suprajohteen koherenssin pituus

Suprajohteen koherenssipituus on ominaispituus, jonka yli suprajohteen aaltofunktio ( järjestysparametri ) muuttuu merkittävästi. Yleensä koherenssin pituutta merkitään . Yhdessä Lontoon tunkeutumissyvyyden kanssa se muodostaa pari suprajohteen pääominaisuuksia makroskooppisessa fenomenologisessa kuvauksessa. $\xi$

Ginzburg-Landau-teorian puitteissa koherenssin pituus määritellään seuraavasti

\xi ={\frac {\hbar }{2{\sqrt {m|a|}}}}

missä on Planckin yhteenvetovakio , on elektronin massa , on parametri, joka tulee Ginzburg-Landau-yhtälöön. Kriittisen lämpötilan lähellä olevalla alueella parametrin lämpötilariippuvuus saadaan yhtälöstä $\hbar$ $m$ $a$ $a$

a=\alpha (T_{c}-T)

missä on lämpötila, on kriittinen lämpötila, on tietty suhteellisuustekijä. BCS- teoriassa : [1] $T$ $T_{c}$ $\alpha$

\xi _{BCS}={\frac {\hbar v_{f}}{\pi \Delta }}

missä on Cooper-parin massa (kaksi kertaa elektronin massa), Fermin nopeus ja suprajohtava rako. $m$ $v_{f}$ $\Delta$

Suhde , jossa on Lontoon tunkeutumissyvyys , tunnetaan Ginzburg-Landau-parametrina. Ensimmäisen tyypin suprajohtimilla on tämän parametrin arvo alueella , ja toisen tyypin suprajohteet täyttävät suhteen . $\kappa =\lambda /\xi$ $\lambda$ $0<\kappa <1/{\sqrt {2}}$ $\kappa >1/{\sqrt {2}}$

Lämpötiloissa T lähellä suprajohtavaa siirtymää T c , ξ(T) ∝ (1-T/T c ) −1 .

Ginzburg-Landau-teoriaa voidaan soveltaa, kun koherenssin pituus on paljon suurempi kuin Cooper-parin ominaismitat . Tämä vaatimus täyttyy lähellä vaihesiirtymää normaalitilaan. $\xi$ $\xi _{0}$

Linkit

↑ Annett, James. Suprajohtavuus , supernesteet ja kondensaatit . — New York: Oxford University Press , 2004. — S. 62 . — ISBN 978-0-19-850756-7 .

Lähteet

Lifshits E. M., Pitaevsky L. P. Tilastollinen fysiikka. Osa 2. Kondensoituneen tilan teoria. - M .: Nauka , 1951 . – 480 s. - ("Teoreettinen fysiikka", osa IX).

Sanakirjat ja tietosanakirjat	Britannica (verkossa)