Fysiikassa koherenttia takaisinsirontaa havaitaan, kun koherentti säteily (esimerkiksi lasersäde ) etenee väliaineen läpi, jossa on suuri määrä sirontakeskuksia (esim. suspensiot, maito tai paksu pilvi), jonka koko on vertailukelpoinen. säteilyn aallonpituuteen.
Aallot hajaantuvat monta kertaa, kun ne kulkevat samean väliaineen läpi. Epäkoherentillakin säteilyllä sironta saavuttaa yleensä paikallisen maksimin takaisinsirontasuunnassa , mutta koherentissa säteilyssä huippu on kaksi kertaa korkeampi.
Koherenttia takaisinsirontaa on erittäin vaikea havaita ja mitata kahdesta syystä. Ensimmäinen on melko ilmeistä, että on vaikea mitata eteenpäin suuntautuvaa takaisinsirontaa tukkimatta sädettä, mutta on olemassa menetelmiä tämän ongelman ratkaisemiseksi. Toiseksi huippu on yleensä erittäin terävä taaksepäin suunnatussa suunnassa, joten ilmaisimen kulmaresoluution on oltava erittäin korkea, jotta huippu voidaan nähdä ilman sen intensiteetin keskiarvoa lähikulmissa, joissa intensiteetti voi laskea paljon. Muissa kulmissa kuin takaisinsironta suunnassa valon intensiteetti on alttiina lukuisille ja olennaisesti satunnaisille vaihteluille, joita kutsutaan täpliksi .
Se on yksi pysyvimmistä häiriöilmiöistä , joka selviää moninkertaisesta sironnasta ja jota pidetään heikkona lokalisoitumisena tunnetun kvanttimekaanisen ilmiön osana (Ackermans et al. 1986). Heikosta lokalisoinnilla eteen- ja taaksepäin kulkevien polkujen häiriö johtaa valon kulun nettovähenemiseen säteilyn suunnassa. Tämä ilmiö on tyypillinen mille tahansa moninkertaisesti hajaantuneelle koherentille aallolle. Sitä käsitellään yleensä valoaaltojen kohdalla, joille tämä ilmiö on samanlainen kuin elektronien heikko lokalisaatio epäjärjestyneissä puolijohteissa, jota analogisesti pidetään usein Andersonin (tai voimakkaan) valon lokalisoinnin edeltäjänä. Heikko valon lokalisaatio voidaan havaita, koska se näkyy valon intensiteetin lisääntymisenä takaisinsirontasuuntaan. Tätä merkittävää voittoa kutsutaan koherentiksi takaisinsirontakartioksi .
Koherentti takaisinsironta johtuu häiriöstä eteenpäin- ja paluupolun välillä takaisinsirontasuuntaan. Kun moninkertaisesti sirottavaa väliainetta valaistaan lasersäteellä, sirontaintensiteetti johtuu eri sirontareitteihin liittyvien amplitudien välisistä häiriöistä; epäjärjestyneelle väliaineelle häiriötermit häviävät, kun ne lasketaan keskiarvoisiksi monien sirontakeskuskonfiguraatioiden osalta, lukuun ottamatta kapeaa kulma-aluetta hienon takaisinsironnan ympärillä, jossa keskimääräinen intensiteetti kasvaa. Tämä ilmiö on seurausta monien sinimuotoisten kaksiaaltohäiriökuvioiden lisäyksestä. Kartio on Fourier-muunnos sironneen valon intensiteetin tilajakaumasta näytteen pinnalla, kun jälkimmäinen on valaistu pistelähteellä. Vahvistettu takaisinsironta perustuu rakentaviin häiriöihin paluuteiden välillä.