Pyöritä laseja

Spin-lasit ovat laimennettuja magneettiseoksia (esimerkiksi CuMn, AgMn tai AuFe), eli ei-magneettisia materiaaleja, jotka sisältävät magneettisia epäpuhtauksia ja joiden magneettisten ionien suhteellinen pitoisuus on 10 -3 - 10 -1 . Magneetti-ionien välillä on pitkän kantaman RKKY-vaihtovuorovaikutus johtumiselektronien kautta . 1960-luvulta lähtien kokeellisesti tutkitut Cannella ja Mydosh 1972 mainitaan usein tärkeänä teoksena.

Spin-laseja pidetään magneettijärjestelmän tilana, jossa spin-spin-vuorovaikutus jakautuu satunnaisesti. Järjestelmässä ei ole pitkän kantaman järjestystä , ja järjestelmän epäjärjestys on jäätynyt , eli se ei muutu ajan myötä. Vaihtovuorovaikutuksen energia värähtelee muuttaen merkkiään atomien välisestä etäisyydestä riippuen, joten spin-laseissa kilpailevat ferromagneettiset ja antiferromagneettiset vuorovaikutukset, jotka jakautuvat satunnaisesti (mutta ajassa vakiona) magneettisten atomien satunnaisen järjestelyn vuoksi.

Ominaisuudet

Spin-lasit eroavat muista magneeteista useiden ominaisuuksien osalta:

magneettisen herkkyyden riippuvuus lämpötilasta muuttuu jyrkästi ( eng. cusp ) kriittisessä lämpötila-arvossa , kasvaa magneettisten epäpuhtauksien pitoisuuden kasvaessa ja pienenee käytetyn magneettikentän lisääntyessä (kriittisen lämpötilan laskua havaitaan jopa erittäin hidas muutos magneettikentässä, jopa minuutteja). Magneettikenttä itse hämärtää mutkan . Tämä käyttäytyminen osoittaa, että tasapaino spin-laseissa muodostuu hitaasti; $T_{c}$ $T_{c}$
spin-laseilla on magneettinen viskositeetti , toisin sanoen magneettisen momentin riippuvuus ajasta alle lämpötiloissa ; $T_{c}$
lämpökapasiteetin magneettinen osa riippuu lineaarisesti matalan lämpötilan alueen lämpötilasta ja pisteessä havaitaan tasainen lämpökapasiteetin maksimi. Tämä osoittaa pyörityslasien perustilan voimakasta rappeutumista . $T_{c}$

Pettymyksiä

Edwards-Anderson tilausparametri

Spin-lasit erottuvat mahdollisesta vaihemuutoksesta , joka liittyy pyörien paikalliseen jäätymiseen [1] . Sellaisen vaihesiirtymän kuvaamiseksi voidaan ottaa käyttöön satunnaismuuttuja , jossa on :nnen solmun spin , on Gibbsin termodynaaminen keskiarvo. Suurea , joka määrittää magnetoinnin keskineliön (missä on konfiguraatioiden keskiarvo), kutsutaan Edwards-Andersonin järjestysparametriksi . ${{\mathbf m}}_{i}=\langle {{\mathbf s}}_{i}\rangle _{T}$ ${{\mathbf s}}_{i}$ $i$ $\langle \pisteet \rangle _{T}$ $q=\langle m_{i}^{2}\rangle _{c}$ $\langle \dots \rangle _{c}$

Nollasta poikkeavassa ulkoisessa magneettikentässä Edwards-Andersonin parametri liittyy [2] vaihemuutospisteeseen muodossa . $h_{0}$ $T_f$ $q=h_{0}^{2}/(T^{2}-T_{f}^{2})$

Ergodicisuuden rikkominen

Katso myös

Magnetismi
Jäätynyt sotku
Replikamenetelmä (tilastollinen fysiikka)
Kaviteettimenetelmä _

Muistiinpanot

↑ SF Edwards, PW Anderson, Short-Range Ising Model of Spin Glasses , J. Phys. F, 1975, osa 5, ss. 965-974.
↑ Ginzburg S.L. Peruuttamattomia ilmiöitä pyörimislaseissa. - M.: Nauka, 1989. - 152 s. ISBN 5-02-014156-9 .

Kirjallisuus

V. Cannella, J. Mydosh, Magnetic Ordering in Gold-Iron Alloys , Phys. Rev., 1972, v.6, s. 4220-4237
D. Sherrington, S. Kirkpatrick, Solvable Model of a Spin-Glass , Phys. Rev. Lett. 35, 1975, s. 1792-1796
MJ Stephen, Lectures on Disordered Systems / julkaisussa FJW Hahne (toim.), Critical Phenomena , Springer-Verlag, 1983. ISBN 3-540-12675-9
M. Mézard, G. Parisi, M.A. Virasoro, Spin lasiteoria ja sen jälkeen , World Scientific Publishing, 1987. ISBN 9971-5-0115-5
E. Bolthausen, A. Bovier (toim.), Spin glasses , Springer, 2007. ISBN 3-540-40902-5
V. S. Dotsenko, Physics of the spin-lass state , UFN, osa 163, nro 6, 1993
G. A. Petrakovskii, Spin glasses , Soros Educational Journal, osa 7, nro 9, 2001