P-symmetria

Vakaa versio kirjattiin ulos 26.5.2021 . Malleissa tai malleissa on vahvistamattomia muutoksia .

P-symmetria on liikeyhtälöiden symmetria suhteessa kaikkien hiukkasten koordinaattien etumerkkien muutokseen. Tämän operaation suhteen sähkömagneettiset , vahvat ja yleisen suhteellisuusteorian mukaan gravitaatiovuorovaikutukset ovat symmetrisiä [1] . Heikot vuorovaikutukset eivät ole symmetrisiä (katso Wun koe ). Tämä operaatio vastaa yhtä pariteettityypeistä — fyysistä suuren tilapariteettia (P-pariteetti).

Symmetria fysiikassa
muunnos	Vastaava invarianssi	Vastaava suojelulaki _
↕ Lähetysaika _	Ajan yhtenäisyys	…energiaa
⊠ C , P , CP ja T - symmetriat	Ajan isotropia	... pariteetti
↔ Lähetystila _	Avaruuden homogeenisuus	…impulssi
↺ Avaruuden kierto	Avaruuden isotropia	… vauhtia
⇆ Lorentz-ryhmä (tehostaa)	Suhteellisuusteoria Lorentzin kovarianssi	… massakeskuksen liikkeet
~ Mittarimuunnos	Mittarin invarianssi	... veloittaa

Tilaheijastusoperaattori

Kvanttimekaniikan spatiaalinen heijastusoperaattori on operaattori : . Hamiltonin kvanttimekaniikassa on parillinen avaruuskoordinaattien funktio . Tästä seuraa, että tai . Siksi spatiaalinen pariteetti on säilynyt suure (liikkeen integraali). Tilaheijastusoperaattorin määritelmästä seuraa, että . Näin ollen spatiaalisen heijastusoperaattorin ominaisarvot voivat olla ja . Näitä ominaisarvoja kutsutaan kvanttijärjestelmän tilan P-pariteetiksi. Tilaheijastusoperaattori antityöntää koordinaatilla ja liikemäärällä : ja liikennöi liikemäärä-operaattorilla : , missä . Olkoon operaattoreiden ja ominaisfunktio , joka vastaa ominaisarvoja ja , niin [2] $\Pi$ $\Pi f(x_{1},x_{2},...)=f(-x_{1},-x_{2},...)$ $H=\sum _{i=1}^{N}{\frac {p_{i}^{2}}{2m}}+\sum _{i>j}V(|x_{i} -x_{j}|)$ $x_{1},x_{2},...$ $\Pi (H\psi )=H(\Pi \psi )$ $\left[\Pi ,H\right]=0$ $\Pi f(x_{1},x_{2},...)=f(-x_{1},-x_{2},...)$ $\Pi ^{2}=1$ $+1$ $-yksi$ $x$ $s$ $\Pi p=-p\Pi$ $\Pi x=-x\Pi$ $L$ $\left[\Pi ,L\right]=0$ ${\displaystyle L=\sum _{i=1}^{N}x_{i}\times p_{i))$ $Y_{lm}(\theta ,\varphi )$ $L^{2}$ ${\näyttötyyli L_{z))$ ${\näyttötyyli l(l+1)}$ $m$ $\Pi Y_{lm}(\theta ,\varphi )=Y_{lm}(\pi -\theta ,\varphi +\pi )=(-1)^{l}Y_{lm}(\theta ,\varphi )$

P-pariteetti

P-pariteetti on fyysinen perussuure. P-pariteetin säilymislaki vahvassa ja sähkömagneettisessa vuorovaikutuksessa on voimassa. Heikoissa vuorovaikutuksissa P-pariteetti ei säily. Kvanttimekaniikassa P-pariteettia kuvataan kompleksisen aaltofunktion ominaisuuksien avulla . Järjestelmän tilaa kutsutaan, vaikka aaltofunktio ei muutu, kun kaikkien hiukkasten koordinaattien etumerkit muuttuvat, ja parittomaksi, jos aaltofunktio muuttaa etumerkkiä, kun kaikkien hiukkasten koordinaattien etumerkit muuttuvat . $\Psi _{p}(-r_{1},...-r_{n})=\Psi _{p}(r_{1},...,r_{n})$ $\Psi _{{np}}(-r_{1},...-r_{n})=-\Psi _{{np}}(r_{1},...,r_{n})$

Sisäinen pariteetti

Kaikilla hiukkasilla, joiden lepomassa ei ole nolla, on luontainen P-pariteetti. Se on joko 1 (parilliset hiukkaset) tai −1 (parittomat hiukkaset). Hiukkasia, joilla on spin 0 ja sisäinen pariteetti 1, kutsutaan skalaariksi , ja hiukkasia, joiden sisäinen pariteetti on −1, kutsutaan pseudoskalaariksi . Hiukkasia, joilla on spin 1 ja sisäinen pariteetti 1, kutsutaan pseudovektoriksi ja sisäisen pariteetin -1 -vektoriksi [3] .

Hiukkasjärjestelmän tilaa kutsutaan vaikkapa ja parittomaksi jos , missä ovat hiukkasten sisäiset pariteetit. $n$ $\Pi _{1}...\Pi _{n}\Psi _{p}(-r_{1},...-r_{n})=\Psi _{p}(r_{1}, ...,r_{n})$ $\Pi _{1}...\Pi _{n}\Psi _{{np}}(-r_{1},...-r_{n})=-\Psi _{{np}}( r_{1},...,r_{n})$ $\Pi_{1}...\Pi_{n}$

Muistiinpanot

↑ V. Pauli Peilisymmetrian rikkominen atomifysiikan laeissa // 1900-luvun teoreettinen fysiikka. Wolfgang Paulin muistoksi. - M., IL, 1962. - s. 383
↑ Nishijima, 1965 , s. 53.
↑ Mikrokosmosen fysiikka, toim. D. V. Shirkova, Moskova: Neuvostoliiton tietosanakirja, 1980.

Kirjallisuus

Shirokov Yu. M. , Yudin N. P. Ydinfysiikka, M., Nauka, 1972
Bethe G. , Morrison F. Elementary theory of the nucleus, M., IL., 1958
Nishijima K. Perushiukkaset . - M . : Mir, 1965. - 462 s.

C, P ja T

pin ryhmä
Pariteetti