Sideerinen ajanjakso

Sideeraalinen kiertoaika ( lat. sidus , tähti; sukutapaus sideris ) - aika, jonka aikana mikä tahansa taivaansatelliittikappale tekee täydellisen kierroksen pääkappaleen ympärillä suhteessa kaukaisiin tähtiin. Käsitettä "sideeraalinen vallankumousjakso" sovelletaan Maan ympärillä oleviin kappaleisiin - Kuu (sideerinen kuukausi) ja keinotekoiset satelliitit sekä aurinkoa kiertävät planeetat, komeetat jne.

Sideraalista jaksoa kutsutaan myös vuodeksi - esimerkiksi Merkuriuksen vuosi, Jupiterin vuosi jne. Ei pidä unohtaa, että termi " vuosi " voi tarkoittaa eri ajanjaksoja. Ei siis pidä sekoittaa maan sidereaalista vuotta (Maan yhden kierroksen aika Auringon ympäri) ja trooppista vuotta (aika, jonka aikana kaikki vuodenajat vaihtuvat): trooppinen vuosi on sidereaalista vuotta lyhyempi noin 20 kertaa. minuuttia (tämä ero johtuu pääasiassa maan akselin precessiosta ) [1] .

Linkki keskipituuteen

Planeettojen ja muiden aurinkokunnan kappaleiden liiketeorioissa sidereaalinen jakso liitetään kehon keskimääräiseen heliosentriseen pituusasteeseen λ , joka ilmaistaan yleensä sarjana aikatehoina:

\lambda (t)=\lambda _{0}+\lambda _{1}t+\lambda _{2}t^{2}+\lambda _{3}t^{3}+\pisteet

Aika ilmaistaan yleensä Julianin vuosisatoina tai vuosituhanneina (Juliaanin vuosisata on 36 525 päivää , vuosituhat on 365 250 päivää ). Esimerkiksi maapallolle (tarkemmin sanottuna Maa-Kuu -järjestelmän barycenter ) [3]

λ( t ) = 100,466 456 83° + 1 295 977 422,834 29′′ t − 2,044 11′′ t 2 − 0,005 23′′ t 3 + ...,

jossa aika t ilmaistaan Julianin vuosituhanneina ja se lasketaan aikakaudelta J2000.0 (Greenwichin keskipäivä 1. tammikuuta 2000).

Sideerinen jakso on määritelmän mukaan aika, joka kuluu pituusasteen kasvamiseen 360°. Täältä

T_{\text{sid.}}={\frac {360^{\circ }}{\piste {\lambda }}},

jossa Siten pienellä t : llä sidereaalinen jakso on kääntäen verrannollinen kertoimeen λ 1 , joka itse asiassa edustaa kappaleen keskimääräistä kulmanopeutta heliosentrisellä kiertoradalla: ${\piste {\lambda ))={\frac {\partial \lambda }{\partial t))=\lambda _{1}+2\lambda _{2}t+3\lambda _{3 }t^{2}+\pisteet$

{\displaystyle T_{\text{sid.))\noin {\frac {360^{\circ }}{\lambda _{1))))

klo

t\to 0.

Aurinkokunnan kappaleiden sideeraaliset jaksot

Taulukko sisältää sidereaaliset jaksot kaikille planeetoille, samoin kuin Kuulle (kiertoratajakso Maan ympäri), päävyöhykkeen asteroideille, kääpiöplaneetoille ja Sednalle. Taulukossa olevat päivät tarkoittavat SI- päiviä (Julian päivää), joka vastaa täsmälleen 86 400 SI sekuntia , koska Maan todellinen aksiaalikierto suhteessa keskimääräiseen aurinkoon (keskimääräiset aurinkopäivät) poikkeaa hieman tästä arvosta eikä ole vakio (vuoden osalta). 2000, aurinkopäivät erosivat Julianuksesta 0,002 sekuntia).

Planeetta	sideerinen ajanjakso
Merkurius	87,97 päivää
Venus	224,7 päivää
Maapallo	365 256 363 päivää tai 365 päivää 6 tuntia 9 minuuttia 9,8 sekuntia tai 31 558 149,8 s ( 1 sideerinen vuosi) [4] [5]
Kuu (Maan ympärillä)	27.322 päivää
Mars	686,98 päivää (1,88 vuotta)
Asteroidit (keskiarvo)	4,6 vuotta
Jupiter	11,86 vuotta
Saturnus	29,46 vuotta vanha
Uranus	84,02 vuotta
Neptunus	164,78 vuotta
Pluto	248,09 vuotta
Haumea	285 vuotta
Makemake	309,88 vuotta
Eris	557 vuotta
Sedna	12 059 vuotta

Outrage

Keskimääräisen sidereaalisen kiertoradan pituus muuttuu vähitellen ajan myötä gravitaatio- ja ei-gravitaatiovuorovaikutusten vuoksi muiden kappaleiden kanssa. Nämä muutokset ovat kuitenkin hyvin pieniä. Siten kaudella J2000.0 Maan kierron keskimääräinen sideerinen jakso kasvoi noin 100 µs vuodessa (tämä arvo voidaan laskea ). On kuitenkin huomattava, että jaksolliset häiriöt muista aurinkokunnan kappaleista, pääasiassa Jupiterista ja Saturnuksesta, jotka kohdistuvat kehon keskimääräiseen liikkeeseen, muuttavat todellista kiertoaikaa paljon voimakkaammin, mikä vaihtelee pienellä amplitudilla keskiarvon ympärillä. arvo (tässä tapauksessa keskimääräinen sideerinen jakso, kuten edellä mainittiin, käy läpi yksitoikkoisia maallisia muutoksia). Siten Maa-Kuu -järjestelmän barycenterin keskimääräistä pituuspiiriä häiritsevät jaksolliset värähtelyt, joiden amplitudi on 7'' (jakso 1783 ), 4'' (jakso 0,55 vuotta ) ja monet muut [3] . 4'' poikkeama vastaa 2900 km :n etäisyyttä Maan kiertoradalla, tällä matkalla maa kulkee ≈100 sekunnissa - tällainen on todellisen arvon ominaishajauma Maan kierroksen sidereaalisen jakson keskiarvon ympärille. . ${\frac {\partial T_{\text{sid))}{\partial t))\noin -360^{\circ }\cdot {\frac {2\lambda _{2)){\ lambda _{1}^{2}}}$

Katso myös

Muistiinpanot

↑ Klimishin I. A. Kalenteri ja kronologia. - Toim. 3. - M . : Tiede . Ch. toim. Fys.-Math. lit., 1990. - S. 42-45. — 478 s. - 105 000 kappaletta. — ISBN 5-02-014354-5 .
↑ "Keskimääräisen" määritelmä tarkoittaa, että kyseessä ei ole planeetan todellinen (kiertoradan epäkeskisyydestä johtuen epätasainen ) liike, vaan kuvitteellisen pisteen tasainen liike. Kiertovaiheessa oleva planeetta joko jää tämän pituuspisteen jälkeen tai ohittaa sen, mutta niiden pituusasteet osuvat samaan aikaan nollapituusasteen kulkuhetkellä.
↑ 1 2 Simon JL et al. Precessiokaavojen ja kuun ja planeettojen keskiarvoelementtien numeeriset lausekkeet // Astronomy and Astrophysics. - 1994. - Voi. 282 . - s. 663-683 . - .
↑ Tähtitieteellinen almanakka vuodelle 2019 / valtion julkaisutoimisto. — USA: valtion painotoimisto, 2018. — P. C2. — 628 s. — ISBN 9780707741925 . — ISBN 0707741920 .
↑ Allen C. W. Astrophysical Quantities . - Moskova: Mir, 1977. - 279 s. Arkistoitu 16. huhtikuuta 2018 Wayback Machinessa Arkistoitu kopio (linkki ei ole käytettävissä) . Haettu 15. huhtikuuta 2018. Arkistoitu alkuperäisestä 16. huhtikuuta 2018. (määrätön)

Sanakirjat ja tietosanakirjat	Britannica (verkossa)

Taivaan mekaniikka

Lait ja tehtävät	Newtonin lait Painovoimalaki Keplerin lait Kaksi kehon ongelmaa Kolme kehon ongelmaa Gravitaatio N-kappaleen ongelma Bertrandin ongelma Keplerin yhtälö
Taivaallinen pallo	Taivaallinen koordinaattijärjestelmä galaktinen vaakasuoraan päiväntasaajan- ekliptiikka Kansainvälinen taivaankoordinaattijärjestelmä Pallomainen koordinaattijärjestelmä maailman akseli Taivaallinen päiväntasaaja oikea ylösnousemus deklinaatio Ekliptinen Päiväntasaus Päivänseisaus perustaso
Rataparametrit _	Kepleriläiset kiertoradan elementit epäkeskisyys puolipääakseli tarkoittaa anomaliaa nouseva solmupituusaste periapsis argumentti Apocenter ja periapsis Ratanopeus Ratasolmu Epoch
Taivaankappaleiden liikkeet	Auringon ja planeettojen liike taivaalla Ephemeris Planeetan kokoonpanot vastakkainasettelua yhdiste kvadratuuri venymä planeettojen paraati Pimennys auringonpimennys kuunpimennys saros Metoninen kierto Pinnoite Ohjaus huipentuma sideerinen ajanjakso synodinen ajanjakso Kiertojakso kiertoradan resonanssi Equinox Prelude Lähentyminen libration Painovoiman laajuus Kozai-efekti Jarkovski-efekti Dzhanibekovin vaikutus

Astrodynamiikka

Avaruuslento	avaruuden nopeus ensimmäinen (ympyrä) toinen (parabolinen) kolmas neljäs Tsiolkovskyn kaava Painovoiman liike Hohmannin lentorata Elementtien oskulointimenetelmä Vuorovesikiihtyvyys Orbitaalin kaltevuuden muutos Planeettojen välinen liikenneverkko Telakointi Lagrangen pisteet Pioneeriefekti
SC kiertoradalla	geostationaarinen kiertorata Heliosentrinen kiertorata geosynkroninen kiertorata geosentrinen kiertorata geosiirtorata Matala maan kiertorata napainen kiertorata Rata "Tundra" Auringon synkroninen kiertorata Rata "Salama" Oskuloiva kiertorata